Absolute Messungen üher den Peltier-ElTekl. 



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nicht in Betracht, denn der Temperaturkoeffizient von Konstantan 

 ist verschwindend klein und derjenige von Eisen kann vernachlässigt 

 werden, da w, zirka 4 mal so gross ist als co, . 



Die drei letzten Kolonnen der Tabelle 12 beweisen 

 scharf, dass der Peltier-Effekt für das Stroniintervall 10 

 bis 40 Amperes (Stromdichte 0,1 bis 0,4 Amperes pro 

 1 mm-) für die Kombination Eisen-Konstantan genau pro- 

 portional der Stromstärke resp. Stromdichte ist. 



"J. Kupfer-Nickel. 



Tabelle 13. 



Die Bedeutung der einzelnen Kolonnen ist die gleiche wie in 

 Tabelle 12, nur dass in Kolonne 4 die Korrektionen wegen \'eränder- 

 lichkeit der spezifischen Widerstände auf die S. llG.i angegebene Weise 

 angebracht sind, während die Korrektionen wegen Thomson-Effekt 

 ausser Acht gelassen wurden. Die oben genannte Arbeit von Locher 

 enthält nämlich für Nickel keine Messungen des Thomson-Effekts, 

 und sehr wahrscheinlich ist der Einttuss desselben wie bei Eisen- 

 Konstantan recht klein. 



Die drei letzten Kolonnen der Tabelle 13 beweisen 

 scharf, dass bei Kupfer-Nickel der Peltier-Effekt genau 

 proportional der Stromstärke resp. Stromdichte ist für das 

 Stromstärke-Intervall von 30 bis 130 Amperes, also für das 

 Stromdichte-Intervall von 0,3 bis 1,4 Amperes pro 1 mm'-. 



Man wird wohl berechtigt sein, aus diesen Versuchen zu schliessen, 

 dass die Proportionalität zwischen Peltier-Effekt und Stromstärke resp. 

 Stromdichte fUr jedes beliebige Intervall und bei jeder Stabkombination 

 bestehen wird.'i 



Die Tabellen 12 und l:'> zeigen, dass der Eintluss der Gesamtheit 

 aller Korrektionen sehr klein ist, was daher rührt, dass die Einzel- 

 korrektionen z. T. positiv z. T. negativ sind. Immerhin war es not- 

 wendig, sich über die Grösse der Korrektionen Hechenschaft zu geben. 



') Dil' Komliin.ilion Kupfer-Knnst.Tiitaii lief'eite das 



Resultat. 



