•2^)s A. Fliegner. 



SO erhält man als reduzierte Zustandsgieichung von van der 

 Waals: 



(20) («-f^)(3<p-l) = 8r. 



Diese Gleichung enthält keinerlei besondere Konstanten mehr. Sie 

 gilt also unverändert für alle Gase, entsprechend dem Gesetz der 

 korrespondierenden Zustände. 



Es muss jetzt noch die Erzeugungswärme E in reduzierten Ko- 

 ordinaten ausgedrückt werden. Um dabei die für jedes Gas ver- 

 schiedenen Grössen a, h, R und f,, aus dem Ausdruck fortzuschaffen, 

 benutzt man zunächst die Beziehung, dass das Produkt aus c„ mal 

 dem Molekulargewicht in, die Molekularwärme, für alle Gase ge- 

 nügend genau den gleichen Zahlenwert: 



(21) mt',. -=4,8ä 



besitzt. Ebenso hat für alle Gase das Produkt mR den gleichen 

 Wert, nämlich: 



(22) wÄ = 845,is2. 



Man kann nun die Ausdrücke für die Erzeugungswärme so umformen, 

 dass in ihnen der Quotient: 



auftritt, der dann auch für alle Gase den gleichen Zahlenwert bei- 

 behält, .-i ist dabei mit 1 427 eingeführt. Wäre c,.=f{T) angenommen 

 worden, so hätte sich auch a von T abhängig ergeben. 

 Jetzt lässt sich zunächst Glchg. (^17) schreiben: 



Ersetzt man hier das E vor der Klammer sowie a und b nach 

 Glchg. (18), berücksichtigt man noch (23) und führt man endlich 

 statt V und 2' nach (19) rp und r ein, so kann man den Ausdruck 

 in die Gestalt bringen : 



(24) ,, = ^,,,,|-8.(| + ^^)_1]. 



Für den kritischen Punkt r = 1, 9 = 1 geht er über in: 



(25) E, = Ap, r, 1 8 ( ^ + ^) - fi] = 4,r,34 .4^;,, r,. 



Wollte man jetzt eine reduzierte Erzeugungswärme einführen, 

 die sich, wie die übrigen reduzierten Grössen, auf den Wert im kri- 

 tischen Punkt als Einheit bezieht, so müsste man Glchg. (24) durch 



