Die Kurven konstanter ErzeuLruiiyswärme für elastische Flüssigkeiten. -21! 



Kurven schneiden sie noch zweimal. Die reellen Lösungen für qp„ 

 bleiben dann beide so lange positiv, als noch £>0 ist, während für 

 E < die eine von ihnen negativ wird. Dazwischen fällt für £ = 

 der eine dieser Schnittpunkte mit dem sonst schon im Unendlichen 

 vorhandenen zusammen. Alle diese Schnittpunkte mit der horizon- 

 talen Achse gehören aber dem Gebiet des gesättigten Dampfes 

 an und besitzen daher keine wirkliche Bedeutung. Es liegen bei den 

 Kurven konstanter Erzeugungswärme in dieser Richtung ähnliche 

 Verhältnisse vor, wie bei den Isothermen. 



Mit £ = — 9 beginnend, verlaufen nun die wirklich möglichen 

 f-Kurven für g)> '/^ so, dass sie mit wachsendem qp sinken, bald die 

 innere Grenzkurve schneiden und in diesem Schnittpunkt bis auf 

 Weiteres ihre Geltung verlieren. Das geschieht auch noch mit der 

 durch den kritischen Punkt gehenden Kurve, denn für cp = ic = l, also 

 für 6,, = 4, .134, folgt aus Glchg. (30) die Neigung der «, -Kurve zu: 





1,5I9<0. 



In der Umgebung des kritischen Punktes verläuft nun die Grenz- 

 kurve durchaus stetig. Ebenso gehen auch die «-Kurven vollkommen 

 stetig ineinander über. Daher muss ausserhalb des kritischen Punktes 

 eine Anzahl von £- Kurven folgen, die, von hohen Pressungen sin- 

 kend, durch die äussere Grenzkurve in das Gebiet des gesättigten 

 Dampfes eintreten. Um aber genauer nachweisen zu können, wie die 

 Kurven weiter verlaufen, muss ich eine kurze Untersuchung über die 

 Verhältnisse der gesättigten Dämpfe einschalten. 



Bei der Bestimmung der zur Verdampfung nötigen Wärme- 

 mengen hat es sich ganz allgemein eingebürgert, wie bei Wasserdampf, 

 von Flüssigkeit von 0" C ausgehen. Für Gase liegt aber diese Tem- 

 peratur weit oberhalb der kritischen, so dass bei ihr eine tropfbar 

 flüssige Phase gar nicht vorhanden ist. Auch ändert sich, wenn eine 

 allgemeine Zustandsgieichung benutzt wird, auf der Isotherme für 0" C 

 mit dem Druck sowohl die innere Arbeit, als auch die Erzeugungs- 

 wärine und die Entropie, so dass sie als Ausgangspunkt ungeeignet 

 erscheint. Diese Isotherme nimmt eben bei Gasen keinerlei Sonder- 

 stellung irgend welcher Art ein. Ich halte es daher für richtiger. 

 von dem Ausgangspunkt bei Wasserdampf nicht die zufällige Eigen- 

 schaft auf andere Dampfarten zu übertragen, dass er zum Nullpunkt 

 der Thermometerskala nach Celsius gewählt wurde, sondern die 

 wesentliche beizubehalten, dass er den Gefrierpunkt der Flüssigkeit 

 bildet. Die Erstarrung erfolgt unter den verschiedensten Pressungen 

 bei so wenig verschiedenen Temperaturen und Volumen, dass diese beiden 



