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Grössen, namentlich gegenüber ilirer bedeutenden Zunahme bei der 

 Verdam]>fung, mit genügender Genauigkeit als i<onstant angesehen 

 werden dürfen. Mit dieser Anniilierung besitzt der Körper eine Ge- 

 frierpunktsisotherme T,i — const., auf der gleichzeitig das Vohimen 

 0,, = const. bleibt. Diese Linie wird daher eine vertikale Gerade, auf 

 der dann auch die hier nötigen Grössen, nämlich die innere Arbeit t/J, 

 und die Erzeugungswärme A',, = ^(f/,, +^^6,,) als je konstant ange- 

 nommen werden dürfen. 



Von diesem Zustand ausgehend müssen dem Körper, um ihn bei 

 konstantem Druck ji in einen gesättigten Dampf von der spezifischen 

 Dampfmenge x zu verwandeln, folgende Wärmemengen zugeführt 

 werden: zunächst bis zur inneren Grenzkurve mit dem Volumen 

 die Flüssigkeitswärme q, die sich zusammensetzt aus der inneren 

 Flüssigkeitswärme q, und der äusseren A2){a — e,,\ darauf zur teil- 

 weisen Aggregatzustandsänderung die Verdampfungswärme .rr, be- 

 stehend aus der inneren xq und der äusseren Aji'u- Der erzeugte 

 Dampf enthält dann eine innere Arbeit vom Wärmewert yif/,, + 2; -r./;ß, 

 und es wurde bei seiner Entstehung vom Gefrierpunkt aus die äussere 

 Arbeit j>{6 — ö,, H-.r«) verrichtet. Bei der Erzeugungswärme wird 

 dagegen die äussere Arbeit von einem Volumen gleich Null aus ge- 

 zählt, und es muss daher bei ihr noch die Arbeit j)6,, hinzugefügt 

 werden. Das gibt als Erzeugungswärme eines gesättigten Dampfes 



E = AU,, + qi + xQ-\-Ap {6 — 0^-\-xt() + Aj)6,,, 

 oder, da (y, + .ly/((J — = 5 i^^^ und Q-^Apu = i; sowie mit E„ 



E— E,,-hq-\~xr. 

 Auf der äusseren Grenzkurve wird .'• = 1, daher 



/<;, = E,, + q-i-r = E,,-+-X, 



wenn A die Gesamtwärme l)ezeichnet. Die letzte Gleichung zeigt dann, 

 dass sich auf der äusseren Grenzkurve die Erzeugungswärme wie die 

 Gesamtwärme ändert. 



Von den beiden Bestandteilen, aus denen sich A zusammensetzt, 

 wächst nun q mit wachsendem Druck, während /■ abnimmt, um im 

 kritischen Punkt ganz zu verschwinden. Das hat zur Folge, dass A 

 für einen bestimmten Druck einen Grenzwert annimmt, der, wie die 

 Dampftabellen für SOj und CO« zeigen, ein Maximum wird. Für 

 COo liegt dieses bei etwa V*J'f Kleinere Werte von A treten bis zu 

 einer gewissen Grenze je zweimal auf, der eine bei höherem, der 

 andere bei niedrigerem Druck. 



So lange nun eine der vorhin behandelten t-Kurven einer Er- 

 zeugungswärme entspricht, die grösser ist, als die des trockenen ge- 



