Die Kurven konstanter Erzeugungswärme für elastische Flüssigkeiten. 221 



Sättigungslinie berührt. Der Berührungspunkt selbst wäre noch ein 

 isolierter geltender Punkt der Kurve. 



Alle übrigen s-Kurven für £<0, soweit sie überhaupt noch 

 möglich sind, schneiden die Sättigungslinie nur noch einmal. Sie 

 treten gleich darauf in das Gebiet der negativen Werte der % über, 

 sinken dann in das Gebiet auch der negativen Werte der r und 

 treffen endlich für 9 = oo die r- Achse bei t<0 mit rfr/djr<0. Die 

 Kurven g und h in Fig. 2 zeigen zwei dieser Kurven, nur sind die 

 Stücke für ;r<0 nicht vollständig hingezeiclinet. Alle diese Kurven 

 gelten tatsächlich nur bis zu ihrem Schnitt mit der Sättigungslinie. 

 Bei weiterer Druckabnahme bleibt der Körper bis zum absoluten Va- 

 kuum im gesättigten Dampfzustand, der Zustand.spunkt im r-:rr- Dia- 

 gramm also auf der Sättigungslinie. 



Die höheren Kurven der letzten Gi'uppe schneiden die Inversions- 

 kurve noch, treffen daher die Sättigungslinie mit dt/dn>{), d. h. 

 unter Abnahme der Temperatur. Sobald sie aber unterhalb des 

 Schnittpunktes der Inversionskurve mit der Sättigungslinie vorbei 

 gehen, kommen sie an dieser Linie mit ilr/dn<0 an, wie die Kurven 

 ff und h. Daher wächst auf ihnen bei Druckabnahme die Temperatur 

 bis zum Schnitt mit der Sättigungslinie und nimmt erst nachher im 

 gesättigten Zustand ab, so dass die Inversion dabei auf diesen Schnitt- 

 punkt fällt. Die Inversionskurve findet daher ihre Fortsetzung und 

 ihr Ende in dem unteren Stück der Sättigungslinie. Im Arbeitsdia- 

 gramm wäre es das entsprechende Stück der inneren Grenzkurve. 



Es zeigt sich also, dass der Verlauf der e- Kurven im r-ir- Dia- 

 gramm leichter zu übersehen geht, als im Arbeitsdiagramm. Das 

 geschieht, weil die dort bis ins Unendliche reichenden Teile der 

 äusseren Grenzkurve hier auf ein kleines Gebiet im Endlichen zu- 

 sammengedrängt erscheinen. 



Wie weit aber diese Entwicklungen nach unten zu überhaupt 

 noch gelten, lässt sich in reduzierten Koordinaten nicht entscheiden. 

 Mit stetig abnehmender Temperatur wird schliesslich einmal der 

 Gefrierpunkt des Körpers erreicht. Dieser liegt für Wasser bei 

 T.i = 273, während dessen kritische Temperatur 1\ = 638 beträgt. 

 Das gibt für den Gefrierpunkt r,, = 0,i3. Für Kohlensäure gelten 

 dagegen die Werte T,, = 216 und 2^,, = 304, so dass r,, = 0,-i wird. 

 Aus der grossen Verschiedenheit dieser beiden Werte von r,, muss 

 man schliessen, dass der Gefrierpunkt dem Gesetz der korrespon- 

 dierenden Zustände nicht mehr folgt. Daher gehen über ihn auch 

 keine allgemeinen Rechnungen mehr durchzuführen, es müsste viel- 

 mehr jeder Körper besonders untersucht werden. 



