'■2'H A. Klietjner. 



sich der Körper im Zustand des überhitzten Dampfes ausserlialb der 

 äusseren Grenzkurve, während F dem tropfbar flüssigen Zustand 

 innerhalb der inneren Grenzkurve angehört. Unter dem letzten I) 

 einer Spalte beginnt die Verflüssigung mit x = 1, unter dem letzten 

 F die Verdampfung mit x ^^ 0. 5 + x?- = 32,9i entspricht der durch 

 den kritischen Punkt gehenden Kurve. In diesem Punkt selbst ergibt 

 die Formel für .r den unbestimmten Wert 0/0. Aus dem Verlauf der 

 Zahlen in der zugehörigen Spalte folgt aber, dass im kritischen Punkt 

 •0. = '^v' gesetzt werden muss. 



Die Tabelle zeigt nun, dass auf all den t- Kurven, welche die 

 äussere Grenzkurve zweimal schneiden, der auf ihnen auftretende 

 kleinste Wert von x umso kleiner wird und auf eine umso höhere 

 Pressung fällt, je näher die Kurve an den kritischen Punkt heran- 

 rückt. Auf allen diesen Kurven bleibt aber x>0,b. Wenn dagegen 

 die Kurven unter dem kritischen Punkt vorbeigehen, so tritt der 

 Körper durch die innere Grenzkurve, also mit ./■ = 0, d. i. als tropf- 

 bare Flüssigkeit in das gesättigte Gebiet und fängt dort an zu ver- 

 dau) pfen. Bei den höchsten dieser Kurven erfolgt die Verdampfung 

 anfänglich sehr rasch, bei den tieferen immer langsamer. Die Tabelle 

 reicht aber nicht weit genug, um feststellen zu können, ob die Zu- 

 nahme von X bei sinkendem Druck ununterbrochen anhält, und wo 

 und ob überhaupt die äussere Grenzkurve getroffen wird. 



Weiterhin ist aus der Tabelle ersichtlich, dass jeder gewünschte 

 Wert von x erreicht werden kann, wenn nur die e-Kurve und auf 

 ihr der Druck gegenseitig richtig gewählt werden. Und zwar geht 

 jedes x auf verschiedene Weise zu erreichen. Auch wenn man den 

 Druck wählt, kann man immer eine £-Kurve finden, aber nur je 

 eine einzige, auf welcher x dabei den gewünschten Wert annimmt. 

 Hieraus lassen sieh also keine Regeln für die Wahl des unteren 

 Druckes herleiten. Das müsste vielmehr mit Rücksicht auf die Arbeits- 

 verhältnisse geschehen. Da ich hier aber keine eingeliendere Theorie 

 der Gasverflüssigung zu entwickeln beabsichtige, so verweise ich in 

 dieser Richtung auf die einschlagenden Untersuchungen von Zeuner 

 und von H. Lorenz. 



Dagegen möchte ich noch einige allgemeinere Bemerkungen an- 

 schliessen. 



Die anfänglich allein beobachtete Abkühlung der Gase nach dem 

 Ausströmen hat man als Folge einer merkbaren Anziehung zwischen 

 den Molekeln angesehen. Diese Erklärung ist auch durchaus richtig, 

 nur reicht sie nicht aus, da nicht umgekehrt aus der anderweitig 

 gefundenen Erwärmung auf eine Abstossung geschlossen werden darf. 



