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etwa iM)°C. betragon, bei den tiefsten noch last 70". Dalier iiat das 

 Gas wälirend der Bewegung jedenfalls von der Umgebung Wäi-nie 

 aufgenommen. Dann ist aber der Vorgang gar niclit mehr adiabatisch 

 verlaufen, so dass sich aus diesen Versuchen keine Schlüsse ziehen 

 lassen. 



Vogel dagegen findet a. o. 0., dass in der von Rank ine auf- 

 gestellten Formel für die .Toule-Thomsonsche Abkühlung, nämlich: 



m ^ = ,^ (^: 



der Koeffizient ß für Luft nicht, wie bisher angenommen wurde, 

 konstant gesetzt werden darf, sondern dass er für eine Anfangs- 

 temperatur von 12" C. den Wert 



(49) ß = O.jso — 0,000 032 ^v (j) in kg cnr") 



annimmt. Mit diesem Wert für ß würde dT/dp bei rund j> = HOOkg cm- 

 verschwinden. Auf reduzierte Koordinaten umgerechnet gäbe das 

 T = 2,n und -r = 7.6t, während für dieses t aus Glchg. (43) 

 7c = 8 folgt. Das ist zwar keine volle Übereinstimmung, aber noch 

 weniger ein Widerspruch, namentlich, wenn berücksichtigt wird, dass 

 die van der Wa als 'sehe Gleichung nur angenähert richtig ist und 

 dass Vogel zur Berechnung des Inversionspunktes seine unmittelbaren 

 Versuchsergebnisse stark extrapolieren musste. 



Die empirische Formel (49) für ß entspricht übrigens der An- 

 nahme, dass die £-Kurven im r-rr-Diagramm auf dem Gebiet der 

 Abkühlung genügend genau als Parabeln mit vertikaler Achse und 

 mit dem Scheitel in der Inversionskurve angenommen werden dürfen. 

 Und das ist wohl auch, dem Aussehen nach zu urteilen, bei den 

 meisten dieser Kurven wirklich zulässig. Nur unmittelbar obei'halb 

 des kritischen Punktes nehmen sie in dessen Nähe, wie Fig. 1 zeigt, 

 stärkere Krümmungen an. Ausserdem lassen die Kurven a und 

 namentlich b in Fig. 2 erkennen, dass auf ihnen bei kleineren Werten 

 von -r ein Wendepunkt auftritt. Für solche Kurven kann eine Parabel 

 keine befriedigende Annäherung mehr ergeben. Aber auch bei den 

 höher gelegenen Kurven, bei denen die Parabel brauchbar sein kann, 

 müssten die Konstanten in dem Ausdruck für ß jedenfalls vom Aus- 

 gangszustand abhängig gesetzt werden. 



Aus Glchg. (48) für dT dji hat Linde für die spezifische Wärme 

 der Gase bei konstantem Druck die Formel 



(50) • c, = Co (l - ^3^-)" ' 



