TiOS Denielrius M. Hailovanovic. 



Aus den diircli Koinmutieren und durch Schliessen oder Öffnen 

 des primären Stromkreises gefundenen zwei Gleichungen Hess sich 

 nun der Koeffizient Ic berechnen. Er war so klein, dass der Unter- 

 schied der beobachteten Ausschläge Ö und der berechneten d inner- 

 halb der Ablesungsfehlergrenzen lag. also, wie schon angedeutet, nicht 

 in Betracht kam. 



Zur IJostimniung der Galvanometerkonstanten (J in Gleichung (2) 

 (Abschnitt 1) wurde das gleiche, vorerwähnte Solenoid mit dem gleichen 

 Ring sekundärer Windungen benutzt. 



Unter Berücksiciitigung des Einflusses der Solenoidenden entsteht 

 im Innern des Solenoides eine nuignetisierende Kraft 



Ho==[-in-2n[jy]u. 



wenn durch die Windungen ein Strom von i absoluten Einheiten ge- 

 schickt wird. In der Gleichung bedeuten d und L Durchmesser und 

 Länge des Solenoides und >/ die Anzahl der Windungen pro Centimeter 

 Solenoidlänge. Ist d' der Durchmesser der sekundären Spule von N' 

 Windungen und q der Querschnitt des Solenoides, so ist die für die 

 sekundäre Spule in Betracht kommende Gesamtzahl der Kraftlinien: 



F= 4rni>tqN' [l- 4j;A- 



Beim Kommutieren des primären Stromes ändert sich der mag- 

 netische Kraftfluss um 2 F, welche Änderung nach gleichem Zu- 



') Da der Durchmesser d' der über das Solenoid zentrisch geschobenen sekun- 

 dären Spule grösser ist, als derjenige d des Solenoides, so entsteht infolge der Differenz 

 dieser beiden Dnrclimesser eine nusserhall) des Solenoidquersrhniltes <y liegende Ring- 

 lläche. in welcher die mngnelisierende Kraft in entgegengesetzter Richtung wie die- 

 jenige H„ im Iinieni des Solenoides wirkt und daher von dieser in Abredinung 

 zu bringen ist. 



Zur Bereclmung dieses abzuziehenden Feldes kann die Feldwirkuiig des Sole- 

 noides nach aussen zu mit derjenigen eines Slabmagneten verglichen werden, dessen 

 Magnetisierungsintensitäl J=>ii ist und dessen l'ole im Mittelpunkt der beiden 



Solenoidendilächen q — — ^ sind. Die freien magnetischen Massen dieser Endn,1chen, 

 deren Feldwirkung nach aussen zu allein in Betracht kommt, können zur Verein- 

 fachung der Rechnung durch je eine in den Polen sich befindliche magnetische Masse 

 mit gleicher Feldwirkimg. wie die der Gesamtheil der magnetischen Massen J- q 

 ersetzt werden. 



Wenn die zentrisch über das Solenoid geschobene Spule symmetrisch zu den 

 beiden Solenoidendnäcben liegt, so üben die beiden Pole auf einen ausserhalb des 

 Solenoides liegenden Punkt der sekundären Spule ein P'eld aus von der Grösse 



^ H=^ -^ cos 6. 



if ist der Abslan<I eines Poles von einem Punkt der Spulenmittelebene in der Ent- 

 fernung [1 von der Solenoidaclise 



i^=rt^; + i/^ 



