in Isolatoren erzengte Wärme. 331 



sich änderte, und es scheint mir daher der Schluss gerecht- 

 fertigt, (hiss die Temperaturerhöhungen den Quadraten 

 der Dicken umgekehrt proportiona] sind, wenigstens für 

 das Dickenintervall 0,7 bis o nun. Ich glaube, dass dies 

 Gesetz auch in weitem Grenzen giltig bleibt, nuiss aber 

 den Beweis dafür erneuten und modificirten Bestimmun- 

 gen vorbehalten. 



Auf Grund unseres Gesetzes lässt sich nun auch 

 die Wärmemenge bestimmen, welche in polarisirten 

 Dielectris auftritt. Denken wir uns an der Stelle, wo 

 die Temperatur gemessen wurde, einen Cylinder heraus- 

 geschnitten mit der Basistläche eins, der, den Kraftlinien 

 parallelen Höhe d, sind Dichte und specifische Wärme 

 Ö und Q, so ist die, der Temperaturänderung i entsprechende 

 Wärmemenge Q 



(^) -^ (l . 6 . Q . t und weil 



(J -- 



wenn das Constantenaggregat d(}A = B gesetzt wird. Die 

 Wärmemengen, welche bei constanter Ladungsmenge durch 

 wechselnde Polarisation erzeugt werden, sind also umge- 

 kehrt i)roportional den Dicken der polarisirten Schichten. 

 Auf Grund des Zusammenhangs von Dicke und Zahl der 

 Entladungen, welche einer gegebeneu Electricitätsnienge 

 E entsprechen, lässt sich nun auch das Gesetz der auf 

 die einzelne Ladung resp. Entladung e entfallende Wärme 

 q angeben, und zwar in lauter electrischen Grössen. Ist 

 n die Zahl der Entladungen, welche die ganze zugeführte 

 Electricitätsmenge MJ veranlasst, die Einzelladung e, ist 



