PliysikaÜMicIie GniiKila^'eii einer (iravilalii)iisllieuiie. Ü85 



aber docli ein holies luniristisclios Interesse beanspruilicn. Denn 

 da wir imstande sind, den Ablauf physikalischer Vorgänge relativ 

 zu einem beschleunigten Bezugssystem auf theoretischem Wege zu 

 ermitteln, gestattet uns diese Aquivalenzhyputhese den Einfiuss 

 eines Gravitationsfeldes auf physikalische Vorgänge jeder Art voraus- 

 zusagen. Die experimentelle Prüfung der so erlangten Folgerungen 

 muss dann zeigen, ob die zugrunde gelegte Hypothese richtig war. 



Auf dem angedeuteten Wege lässt sich folgern, dass die Rasch- 

 heit des Ablaufes irgendeines physikalischen Vorganges in einem 

 Schwerefeld desto grösser ist, je grösser das Gravitationspotential an 

 dem Ort ist, an welchem sich das betr. physikalische System befindet. 

 Aus diesem Grunde sollen beispielsweise die Spektrallinien des Sonnen- 

 lichtes gegenüber den entsprechenden Spektrallinien irdischer Licht- 

 <|uellen eine kleine Verschiebung nacii dem roten Ende des Spektrums 

 hin erfahren und zwar um etwa zwei Millionstel der AV^ellenlänge. 

 Eine weitere Folge dieser Aquivalenzhypothese ist die Krümmung der 

 Lichtstrahlen in einem Schwerefeld, Avolchc für einen an der Sonne 

 vorbeigehenden Lichtstrahl 0.84 Bogensekunden beträgt, also der ex- 

 perimentellen Prüfung nicht unzugänglich ist. Dieses Ergebnis einer 

 Krümmung der Lichtstrahlen schliesst in sich, dass die Lichtge- 

 schwindigkeit keine konstante ist, sondern vom Orte abhängt. Da- 

 durch wird man gezwungen, die Theorie von Raum und Zeit, die als 

 Ütlativitätstheorie bekannt ist, zu verallgemeinem, da diese ja auf 

 der Voraussetzung von der Konstanz der Lichtgeschwindigkeit ge- 

 gründet war. 



Nach der gewöhnlichen Relativitätstheorie bewegt sich ein iso- 

 lierter materieller Punkt geradlinig-gleichförmig gemäss der Gleichung 



Ö if ds) = (). 

 wo 



(/,s" = — dx- — dy- — dz- -\- rr dt'- 



ist und r die l konstante) Lichtgeschwindigkeit bedeutet. Die Äqui- 

 valenzhyj)othese lässt nun die Folgerung zu, dass sich in einem 

 statischen Schwerefeld (spezieller Art) ein materieller Punkt gemäss 

 der nämlichen Gleichung bewegt, wobei aber c eine Funktion des 

 < >rtes ist und durch das Gravitationspotential bestimmt wird. Von 

 diesem Spezialfall des Schwerefeldes kann man zu einem allgemeinen 

 jedenfalls gelangen, indem man durch Koordinatentransformation auf 

 bewegte Koordinatensysteme übergeht. ') Man erkennt auf diesem 



') Dabei postulieren wir, dass wir zu einer pleichbercchtigten Beschreibung des 

 Vorganges gelangen, indem wir ihn auf ein geeignet bewegtes Koordinatensystem 

 lieziehen; damit halten wir an dem Grundgedanken der Relalivitälstheorie fest. 



