74 Osservazioni intorno al Moto ec. 



=za U z->r-b (r+-»))y-4-è(-i -+-«')/), oppure = 



a l{z-*-b(^-hn')) y' -+-b('±-hn)y I , secondochè il 



fuoco attuale esiste in uno strato attivo, od in uno inattivo; 

 e nel caso di h dispari , tal peso viene rappresentato dal- 

 l' espressione 



al(z-hb( h =ì-ì-n))y+b{'^-+-rì)y'\, o dall'altra 



a l( z-hb (i=-' -§-»')) y'-f-i (~ ■+■ n) y J , secondochè 



attivo , od inattivo è lo strato attaccato attualmente dal 

 fuoco. Dunque supposto per brevità di scrivere ay, ovve- 

 ro ay' = H; e la precedente Q accresciuta di una delle quat- 

 tro espressioni ora trovate , da cui sia tolto il termine , che 

 contiene z, supposta = L; avremo il peso totale del sistema, 

 ossia pel (n.°5) il valore di P = Hz-\-L. 



19. Poiché l'angolo, che fa la OF(fig. a 3.") con l'oriz- 

 zontale è per le denominazioni precedenti =:p-+-k, e poi- 

 ché la OD è verticale, avremo l'angolo ROD=p-\-k, e 

 però la resistenza diretta , che presenta 1' aria nella discesa 

 del nostro cilindro supposto giusta il (n.° 17), ossia il valore 

 della retta OR pei principj d'Idraulica sarà = $■ 2, rifu"* X 

 cos.* {p-\-k). Riflettendo poi,, che la direzione attuale. MB' 

 del moto del punto M esser deve secondo la tangente della 

 trajettoria descritta da M nel punto, ove esso M trovasi 

 attualmente, e però che si ha 1' angolo B'MFss k , porremo 

 ancora = k 1' angolo qNL che fa con 1' asse FG la retta 

 NL esprimente la resistenza d' urto dell' aria contro il ci- 

 lindro, e quindi avremo la resistenza diretta NQ = $ 2 rlfv*y_ 

 sen' k, e però il momento ORXOM = li X zrlf'Qu"* X 

 cos. 1 {p-hk), ed il momento NMXNQ = ^X^rlfv* sen.* k mol- 

 tiplicato per una delle quantità £-)-£, | — £, £ — % ( n -° J 8)i e 

 siccome si ha R" = ORdiNQ (n.'ó , ec. ) prendendosi il se- 

 gno-i-, oppure il — secondochè NQ risulta dalla parte di 



