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 in questo istante è ben diversa della velocità U—u, come si raccoglie^ 

 rà, io credo, evidentemente, quanto al caso del moto uniforme, dalle 



seguenti osservazioni. 



I. Se non ci fosse la canna ddee l'acqua del vaso JIB sgorghereb- 

 be, siccome è dimostrato in Idraulica, da dd con la velocità C dovuta 

 all'altezza viva C£ dell'acqua del detto vaso sopra il centro della lu- 

 ce dd. 



2. Essendovi la canna piena d'acqua corrente con velocità ic, l'acqua 

 del vaso, formando un solo corpo continuo con l'acqua delia canno, 

 sgorgherà da dd con la stessa velocità u. 



3.' La velocità u, dovendo esser minore, a motivo dell'attrito, della 

 velocità C, sarà dovuta ad un'altezza, per esempio C/, minore dell'al- 

 tezza CB, alla quale è dovuta la velocità C. 



4. Condotta la linea, o piano orizzontale ^//ì se fosse tolta la porzione 

 d'acqua ^JJB, ed anche la canna ddee, la velocità, con la quale l' ac- 

 qua del vaso HffD sgorgherebbe da dd, sarebbe 11, poiché sarebbe 

 ([osserv. i) dovuta all'altezza viva C/" dell'acqua del vaso HffD. 



5. Sgorgando l'acqua del vaso HABD con velocità u, quando e' è 

 l'acqua yifjB e la canna ddee, lo sforzo o pressione, per esempio n, 

 che il peso dell'acqua AffB dovrebbe pur fare in dd contro l'acqua 

 ddee, sarà tutto equilibrato, o impiegato a vincere l'attrito dell'acqua 

 medesima ddee; imperciocché se una parte di quella pressione s'im- 

 piegasse a spingere l'acqua della canna, quest'acqua si muoverebbe con 

 velocità maggiore di u, che è contro la ipotesi, 



6. Se fosse, tutto ad un tratto, tolta via la canna ddee., siccome al- 

 lora non vi sarebbe più attrito da vincere, tutta la pressione n s'impie- 

 glaerebbe in quello istante a spinger l'acqua fuori da dd. 



•y. Se in luogo di tutta la canna ddee ne fosse tolta via la sola por- 

 zione ZZee, a motivo dell'attrito che rimarrebbe nella porzione d'acqua 

 ddzz, la forza che s' impiegherebbe a spinger l'acqua ddzz, sarebbe 

 eguale a n meno la porzione, per esempio -k , che di quella pressione 

 n s'impiegherebbe a vincere l'attrito di ddzZ- 



8. Chiamata J la densità dell'acqua, g la gravità assoluta di una mo- 

 lecola, a l'area della sezione dd, la pressione n, che ( osservaz. 5 ) l'ac- 

 qua AffB impiegherebbe a vincere l'attrito di tutta l'acqua dtlla can- 

 Ba, sarebbe eguale ad aSg.fB, ossia eguale ad aSg{CB — Cf) (essen- 



