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senào fB=CB—Cf, ossia eguale ad cJg ( "-j, f essendo CB 



•.= _ , ^/= - > ( osservaz. i . e 3. ) ) 



9. Cinamato gR l'atlrlio di una molecola dell'acqua ddz7. raoventesl 

 con velocità «, e, come al § 2 , ( / — /' ) la lunghezza dZ della por- 

 zione ddzz della canna, sarà a^ gR^L—V) l'aiirito di luna l'acqua 

 ddzz, al quale dovendo essere eguale la forza o pressione che lo equi- 

 libra (osservaz. 7)sarh}r, cioè ( osservaz. -j ) la porzione, che della pres- 

 sione n s'impiegherà a vincer l'attrito di ddzZ, eguale ad aSgR (l — l). 



10. Per conseguenza n — ir, cioè la forza con la quale V acqua ddzz 

 sarebbe (osservaz. 7 ) spinta fuori da ZZ nell'istante in cui fosse levata 



via ìaZZee, sarebbe eguale ad agi - — "- gR(l—r) j 



li. Nell'istante suddetto l'acqua ddzZ sgorgherebbe con la velocità a, 

 più con la velocità che nell'istante stesso, il quale chiameremo dt ^ 



produrrebbe la forza asi --— - —gR ( ' — ^' ]■> la quale velocità, sicco- 

 me è noto dalla meccanica, sarebbe aS [ - — t- — gR(l^ — ^')] d t. 



12. Finalmente essendo u-\- aS f - — - — gR{l — l )]dt, (oss. 11) 



la velocità che avrebbe l'acqua ddZZ, se non ci fosse ZZee, ed u la ve- 

 locità che baia sless'aoqua ddzz essendovi 2rz«e, per cagione della ZZee, 

 l'acqua ddzz perderà ad ogni istante del tempo, nel quale essa corre» 



'. '- gR {l — l)jdt, 



e non già, com' io diceva, la U — u. 



Quanto al caso del moto accelerato, dalle esposte osservazioni si 

 comprenderà facilmente, che in tal caso la forza, dalla quale l'acqua 

 ddzz sarebbe spinta fuori da ZZ nell'istante, in cui fosse tutto ad un 

 tratto tolta via la porzione ZZee della canna, non sarebbe più, come 

 nel caso del moto uniforme, eguale ( oss. 7) a n — n-, ossia ( oss. io) 



eguale ad a^ ( - — - — gR(l — l')j, ma sibbene eguale ad 

 figl _ — "- gR{l- — i') ) uaeao la porzione del peso aSgJB, (oss. 8), 



