l' indole della macchiua, l'uno del corpi discenda nieulre l'aliro s' in- 

 nalza. 



lu falli sia (Fig. 2) BD ^^ H\ CA = li'; di più queste due rette sieno 

 perpendicolari alla terza C-O, o talmente distanti tra loro, che la retta 

 ■AB, che unisce le loro estremità, eguagli 11 diametro della carrucola mo- 

 Lile, apparisce evidentemente, che il punto di mezzo G della reità AB 

 rappresenterà la posizione del centro della carrucola mohile rispetto al- 

 l'asse del tornio, ossia che la perpendicolare GZT calata dal punto G 

 sulla retta CD esprimerà il braccio di leva del peso attaccalo al centro l 

 della corrucola mobile rispetto all'asse medesimo; si prolunghi in se- 

 guilo la retta HG sino in A', ed è chiaro, che si avrà la proporzione 



CD 

 KII: — =11 De : Cd, ossia KH: —=Z)e = ossia ancora 

 2 a 



li' -+-GH:~ = R -\-I{' -.1, donde si trae GH^ ^. Ora libraccio 



di leva del corpo Q mantenendosi nel movimenio costantemente lo stes- 



so, cioè = , mentre quello dell'altro corpo P è :^ B, ne deriva 



immediatamente, che ponendo ^= a» la velocità di P, e = — v quella di 

 Q (a motivo, che questo sale, mentre l'altro discende) dovrà aver luogo 



la proporzione B: •='y; — v', ossia l'equazione 2 Rv'-^(R' -^ 



R")v = o. 



Eliminando pertanto còl mezzo dell'ultima equazione il valore di dv' 

 dalla i.", e facendo le opportune riduzioni, si otterrà l'equazione differeni 



ziale j inR — ) gcit = ( mli -^ : . I av. se in que- 

 st'ultima equazione si considerino m, m costanti è chiaro, che il moto 

 sarà uniformememcnte accelerato, imperciocché integrando si avrà 



mR — m tiiB — m 



2 2 



v =^ r-f^i + B, ovvero v --^ -. — gt -+■ B- 



mR -+- TU — in lì + m ■ 



4 ti .^ 



Trovato in tal guisa il valore di v, sarà poi facile ottenere lo spazio 

 descritto dal corpo P anch'esso rappresentato per t: infatti essendo * 

 quello spazio, si avrà per la nota formula 



