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Cosicché per l'ecjuilibrio dell'asse //' dovranno aver luogo le quallro 

 equazioni precedenti, dalle quali, risguardando come noie tutte le quan- 

 tità, che in esse s'incontrano fuori delle quattro G,//, G',Ii' si potran- 

 no perciò assegnare i suoi valori, e quindi conoscere le pressioni sulle 

 faccie degli appoggi F", F'. Paragonando insieme le due prime equa- 

 zioni si troveranno senza molla fatica i valori di G , // espressi nel 

 modo seguente, cioè 



e nella stessa guisa quelli di G , H saranno . 



Z,(.-|-y^;sen ipH^f ;^ 



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Determinate in tal modo le pressioni sulle faccie degli appoggi, quando 

 l'asse TT' rimane fermo, mentre il tornio gira attorno ad esso, resta ora 

 da assegnare le leggi, con le quali la macchina gira attorno all'asse nie- 

 desirao. E per questo 'è chiaro in i." luogo, che considerando sempre 

 rimossi gli appoggi F, F' le forze G, H, G, H' non possono influiie 

 sulla ruolazione attorno all'asse //', perchè le sue direzioni passano per 

 esso ; rispetto poi alle forze fG,fH, se si chiami p il raggio del perno 

 sostenuto dall'appoggio F, è facile di vedere, che agendo quelle alle 

 estremila di due raggi p e perpendicolarmente ad essi, in sua vece si 

 potrà sostituire un solo peso rappresentato da f(^G-\-H), che, mediante 

 un filo, penda quieto in senso contrario al corpo -P, dal perno soste- 

 nuto dall'appoggio F : lo slesso si dica del altro perno il cui raggio 

 sia p' sostenuto pria dall'appoggio F'; invece cioè delle due i'orzeJG,fU' 

 si potrà fingere anche a questo perno avvolto un filo, da cui penda, ia 

 senso contrarlo al corpo P, un nuovo peso espresso da f(G'-\-H'j il 

 quale ad ogni istante sia in quiete: con ciò le. leggi del moto del cor- 

 po P, e quindi dell'altro O si determineranno nella stessa maniera di 

 prima, purché si abbia riguardo ai due corpi, che si fìngono pendere 

 dal perni, e che ad o^ni istante debbono riguardarsi in riposo. Imper- 

 ciocché se al solito pongasi v la velocità del corpo P alla fine del lem- 



