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per un'aria agitala; con la sola differenza, che in quest'ultima il lermomelro ac- 

 t]uisterebbe molto più presto la temperatura definitiva 7", ossia si avvicinereb- 

 be molto più presto ad avere una differenza affatto trascurabile da questa tem- 

 peratura; ma sempre nella supposizione che non vi siano scambj di calorico 

 raggiante. Nello stato ordinario delle cose, in cui v' è un assai vivo scambio di 

 tale calorico a vantaggio del termometro appena che questo sia disceso sotto la 

 temperatura T dell'aria, io trovo che la formola dovrebbe essere la seguente: 



e = £' — 0,592 (r—r')(l -f J-\ 



indicandosi con la frazione — la quantità di calorico che vien data alla bolla 



termometrica per irradiazione, divisa per la quantità comunicatale in pari tem- 

 po dal contatto dell' aria. Questa frazione però è assai piccola quando 1' aria è 

 mollo agitata. In una sperienza da me fatta il 23 Giugno 1 829, agitando con la 

 velocità di 3 metri al secondo una bolla termometrica del diametro di 8 milli- 

 metri (t), io calcolava — = — : e ciò trovandosi i corpi circostanti ad una 



temperatura per circa 7°, 9. G più elevata della sua. Se questi corpi , com' è nel 

 caso nostro , non fossero stati più caldi che di 2 o 3 decimi di grado , sarebbe 



stata la — trenta o quaranta volte più piccola, cioè notabilmente minore di 

 , e da potersi affatto trascurare impunemente. E quantunque l'essere cilin- 



loon 



drica la bolla del nostro termometro porti questa frazione a maggiore grandez- 

 za, torna però essa ad impiccolirsi per la molto grande velocità dell'aria. In 



guisa che noi possiamo ritenerla non maggiore di — o di — , ed incapace di 



produrre nel valore di e una differenza superiore ad uno o due centesimi di 

 millimetro ; e la possiamo perciò trascurare senza scrupolo, riguardando come 

 a bastanza giusta la formola 



e = £' — 0,592 (r—r). 



Tutto questo però nel supposto che la pressione dell' atmosfera sia di 760 

 millimetri di mercurio. Essendo questa di un'altra grandezza, dovrà diversifi- 

 care anche la formola; perciocché, a pari velocità del moto, quanto più densa 



(1) Corso di Fisica, Tom. II. pag. 536 e 551. 



