ELETTRO-DINAMICA. 29 



e se riflettiamo che la 2' è la normale, che chiameremo N', al piano della 

 corrente circolare, si avrh 



(9) - dm = A Ì^HjJ^ (cos (N,N') - 3 cos (N, r) . cos (N', r)) , 



chiamando d^M la forza elettro-motrice cercata. E si è posto nella (8) invece 

 di Tip- l'elemento dco, che è uno di quelli in cui si è supposta divisa la 

 superQcie compresa dall'intero circuito, e rfco' invece di 4AA', che è la snper- 

 ficie corrispondente al quadrilatero elementare. 



17.° La (9) ha la stessa forma generale della (2), e quindi sarebbe 

 potuta derivare dalle stesse considerazioni generali che la (2) hanno stabilita; 

 ossia, per meglio dire, essa può implicare un teorema analogo a quello indicato 

 (e) al paragrafo 9.° E si dovrà per la (9) ripetere ciò che abbiamo detto per la 

 (PE al paragrafo 15, volendo calcolare le correnti generate dalla calamite in 

 movimento . 



Una facile trasformazione della (9), che già abbiamo in altro caso indi- 

 cata, darà 



ds . ds' 



quando ds, ed rfs' denotano due elementi rettilinei, normali e passanti per i 

 centri degli elementi di superficie du e dw'. Così per trattare il caso dell'in- 

 duzione fra due solenoidi cilindri elettro-dinamici di sezioni dco, dco', costanti, 

 e dei quali s, ed s' siano le curve direttrici, si potrà, indicando con C una 

 costante che sarà proporzionale al prodotto delle dette sezioni e alla forza 

 della pila ec. , far uso, come formula elementare, della espressione seguente; 



(10) dm = C 3— V, ds .ds\ 



^ ds . ds' 



la quale include i seguenti teoremi, che hanno i loro analoghi nella teoria 

 dell'Ampere. 



M La forza elettro-motrice indotta da un cilindro elettro-dinamico 

 da una calamita, di sezione costante, non dipende dalla forma del cilindro 

 della calamita, ma dalla posizione delle sue estremità ». 



