106 SCILA TEORIA DELlMnDDZIONE 



hanno cangiato di posizione relativa fra di loro, in modo che le variabili 9,Q\e r 

 che entrano nella (3'), posta per esempio sotto la forma, 



ds.ds'/. . „ „ \ 

 ; — (A cose cose' + Bcoseì 



(A, e B essendo due costami) hanno variato di quantità infinitamente piccole, 

 si domanda dico, se tal forza elettro -motrice si potrà prendere proporzionale 

 alla derivata della stessa (3') considerandovi le variabili Q ,B\ t^r come fun- 

 zioni del tempo t . 



Se a tale domanda si potesse rispondere direttamente, con delle esperienze 

 così semplici e chiare come quelle che finora abbiamo descritte, il problema 

 sarebbe presto e nella miglior maniera risoluto ; ma tali esperienze così dirette 

 e semplici, non furono per ora eseguite. Non sarà però mai che da noi si 

 abbandoni l'esperienza; che se non potremo ora averla per sicura guida avanti 

 a noi nel nostro cammino, se per la natura del nostro problema saremo co- 

 stretti a precederla, avanzando sempre il nostro lavoro un poco più in là de! 

 punto fino al quale insiem con lei sarem giunti, sempre però osserveremo se 

 da essa saremo costantemente seguiti. 



Noi cominceremo frattanto a trattare il caso dell'induzione in un corpo 

 di forma qualunque, ed a dire il metodo secondo il quale si dovrà calcolare la 

 diffusione delle correnti indotte. E tal metodo sarà scelto di sua natura indi- 

 pendente dalla forma della funzione analitica che dovrà rappresentare la forza 

 elettro-motrice indotta dal cangiamento di posizione relativa dei due elementi 

 ds e ds\ indotto ed inducente. 



Applicando tal metodo ad alcuni casi particolari sì vedrà se l'esperienza 

 è per ora favorevole, o nò, al prendere la forza elettro-motrice indotta dal 

 cangiamento di posizione relativa di due elementi ds e ds\ che formano parte di 

 un corpo qualunque, proporzionale, come dianzi dicemmo, alla variazione cor- 

 rispondente nel valore di d-E. Infatti, discutendo analiticamente il caso gene- 

 rale dell'induzione, occorre di calcolare prima di tutto la forza elettro-motrice 

 indotta, dalla variazione di posizione di un elemento del corpo indotto, nel- 

 l'elemento stesso secondo le diverse direzioni . 



29." In un conduttore filiforme per la direzione della indotta forza 

 elettro-motrice, in un suo punto qualunque, non riniane necessariamente clu^ 

 quella dell'elemento di curva del circuito; mentre in un conduttore di forma 

 qualunque, ove in ogni luogo la induzione e la corrente può effettuarsi in 

 tutte le direzioni possibili, anche le forze elettro-motrici si svilupperanno 

 secondo tutte le direzioni stesse; e secondo una data direzione la forza 



