ELETTRO-DINAMICA 109 



Così il corpo indotto vena diviso in tanti canaletti infinitamente sottili, 

 ma di sezione variabile, normali alle superCcie di nulla forza, quindi diretti 

 secondo le curve di massima induzione. 



Ciò fatto si calcolerà la diffusione delle correnti nel conduttore osservando 

 che;ogni elemento dei canaletti citati ci potrà, anzi ci dovrà, rappresentare una 

 pila i di cui poli saranno infinitamente prossimi fra di loro, e posti sulle due 

 estremità dell'elemento, lungo la curva direttrice del canaletto stesso; estremità 

 che dovranno appartenere a due superficie di nulla forza in quel dato luogo 

 del conduttore, ad una distanza uguale alla lunghezza dell'elemento del cana- 

 letto considerato. 



In ogni luogo del corpo indotto di coordinate x,y,z, e in ogni direzione 

 si dovrà, 



t.° considerarsi la corrente indotta in quel luogo stesso; 



2." la somma delle correnti che vi circolano in forza della diffusione delle 

 correnti indotte negli altri luoghi del corpo. 



Se dunque n è lo slato elettrico elementare in virtù dell'induzione eser- 

 citata in un punto a;', y\ z\ u sarà funzione di x\ >j\ z\ e di x, y, z coordinate 

 di un altro punto qualunque di cui si considererà lo stato elettrico. 



Lo slato elettrico totale U si avrà integrando u per tutta la estensione del 

 conduttore indotto. 



Parimente se F esprime la forza della corrente in quel tal luogo del corpo, 

 secondo una data direzione, in forza della corrente indotta in un altro luogo 

 di coordinate x\ y\ z\ l'integrale F esteso a tutto il conduttore darà la cor- 

 rente totale che si trasmette secondo quella direzione stessa, in virtù della 

 induzione esercitata in tutti gli altri luoghi del conduttore. 



Tal modo generale di calcolare la diffusione delle correnti indotte, non 

 ha nulla d'ipotetico nello stato attuale della scienza. È infatti impossibile che 

 senza un disequilibrio nello stato elettrico naturale di un elemento, senza che 

 le sue estremità non siano ad una differenza di elettricità, vi sia eflusso o 

 corrente lungo l'elemento stesso; siccome è impossibile che ciò succeda per 

 un corpo qualunque di dimensioni finite. 



Ma avanti di continuare nel nostro principale soggetto, dobbiamo per la 

 dovuta chiarezza, e miglior ordine in questi piccoli lavori, e non essendo abba- 

 stanza nota ancora fra i Fisici la teoria dell'Ohm, e per far vedere come que- 

 sta teoria è direttamente data dalla esperienza, e finalmente per rilevare alcune 

 formule che ci saranno in appresso utili nella teoria dell'induzione, fare una 

 breve digressione sulla teoria della propagazione della elettricità voltaica nei 

 corpi conduttori . 



