110 SDLLA TEORIA DELL'INDUZIONE 



31." Consideriamo dunque il caso di una pila, i di cui poli, od i 

 reofori, siano applicati a due luoghi diversi di un conduttore. L'effetto di 

 essa sarà di mantenere quei due luoghi ad una costante differenza di stato 

 elettrico (*). Perchè a misura che tali stati si propagheranno nel conduttore, essi 

 saranno continuamente rimpiazzati dalla elettricità della pila. Così in vicinanza 

 del polo negativo sarà negativo lo stato elettrico, ed in vicinanza del polo 

 positivo sarà positivo-, fra i reofori, o poli, vi saranno dei luoghi allo stato 

 naturale. Ma la legge colla quale detto sialo varierà da un luogo all'altro, sarà 

 indipendente dal tempo, e dipenderà soltanto dalla forma del corpo, dalia sua 

 natura, e dalla posizione dei due reofori. 



Per dedurre le leggi della variabilità di tale slato, e della varia forza e 

 direzione delle correnti che invadono il conduttore, la esperienza e ìion l'ipotesi 

 (come dapprima fece l'Ohm) ci fornisce i seguenti dati fondamentali. 



I." La forza della corrente che percorre una sbarra o filo omogeneo, di 

 sezione costante, le di cui estremità sono in comunicazione colla pila, è pro- 

 porzionale, 



1." alla azion chimica che ha luogo nella pila-, vale a dire alla quantità 

 di elettricità che riman libera nell'unità di tempo, nella pila stessa; 



2.° alla sezione del filo, o sbarra che sia; 



3." alla lunghezza inversa del filo; 



4.° ad un coefficiente, costante solo per tutti i fili o sbarre della stessa 

 natura, il quale è chiamato coefficieule di conducibilità. 



IL" Rimanendo costante la forza della pila, lo stalo elettrico del con- 

 duttore, e perciò la somma delle correnti che lo percorrono in un suo luogo 

 qualunque, rimane invariabile coi tempo. 



IIL" La diffusione nell'aria della elellricilà della pila, propagala nel 

 conduttore, è nulla (almeno nei casi ordinarli, ove non è immensa la cosi 

 della resistenza alla corrente voltaica). 



Sulla verità di tali dati è inutile il discutere, essi sono già acquistati alla 

 scienza dalle esperienze del sig. PouHiet (**). Vediamo ora come da essi si 

 può ricavare la espressione algebrica u, della variabilità dello sialo elettrico 

 nei diversi luoghi di un corpo qualunque, riguardato, per più semplicità, 

 omogeneo . 



(*) Intendiamo di lasciare a tale denominazione il signilicato il più generale possibile; 

 nondimeno dobbiamo rammentare al lettore una memoria che il sig. KirchoCf pubblicò 

 sull'interpretrazione del valore analitico di u. 



(") Vedi Traile éUmenlaire de Physique par M. PouilUt. 



