ELETTKO-DINAMICA 115 



In forza della nota serie generale seguente, 



p - q cos <p 1 Q q^ r. . . 



^ ^ — = - -+ ~ cos y + -^ cos 2 0) + etc ; 



p^ — 2qp cos f + q- p p^ p* 



per determinare le nostre costanti saremo condotti alle equazioni 

 e- e , s, = 6, , (li— i , 6,- = 8 , 



Cosi da ciò risulterà, 



u = Hog^,-2A(^cos(+-e) + P^]cos2(^-9)+ ....). 



4- 2 A:(P^cos(^-e.)+P^ cos 2(^-0,) +....). 



Ma i termini compresi fra le parentesi sono facilmente sommabili, essendo 

 nota la formula generale, 



1 V s* 



log ^ = 2 Z( — cos io 1 



° 1 — 2 s cos y + s'' iTi i . 



così il valore di y cercato si ridurra alla formula seguente, 



^ ^ w - « lOo ^^^^^ ^^^ - 2 p, LV cos {f - e) + p^ r"-) 



Quando L = co, il valore di « si riduce di nuovo alla stessa forma della 

 (20j quando i poli si trovano sulla periferia del disco, ossia come quando si ha 

 p, = P= L; risultati conformi alla esperienza. 



35.° E facile ancora l'applicare la teoria dell'Ohm al caso di una sfera 

 omogenea. Allora la equazione di condizione (17) si ridurrà alla seguente, 



— = , per j- r: L , raggio della sfera. 



Scienze Cosmolog. T. III. 16 



