118 SULLA TEORIA DELL'INDUZIONE 



cario. E come tal metodo debba essere, per comprendere il fenomeno in tutti 

 i suoi dettagli, e nella sua generalità, completato, noi più avanti accenne- 

 remo; ma frattanto, siccome egli pone in calcolo, se non tutte le circostanze, 

 almeno le più influenti e date dall'esperienza, noi saremo sicuri di aver meto- 

 dicamente progredito nella discussione analitica del fenomeno, quando avremo 

 fatto un confronto fra i primi risultati di quel metodo slesso coi dati del- 

 l'esperienza. D'altronde nessun reale vantaggio trarremmo, introducendo in 

 calcolo delle considerazioni, che, in ogni modo, non essendo le essenziali, 

 non costituendo i cardini della teoria, non dovrebbero influire sulla discussione 

 la più generale del fenomeno; ma complicherebbero però le formule in modo 

 tale da rendere impossibili i calcoli, anche per quei casi particolari in cui, 

 per ora, ci è dato di condurli a termine. 



39." Nel caso generale dell'induzione, vi è un caso particolare che ha 

 il vantaggio, non solamente di rendere facile l'applicazione del calcolo, ma 

 ancora di presentarsi con una semplicità tale dal lato della sua fisica inter- 

 pretazione, sul modo secondo il quale bisogna intendere che le correnti 

 indotte si propaghino nel conduttore, da non lasciare alcun dubbio sui resul- 

 tati che trarremo dal calcolo. Talché quei resultati non solamente rimarranno 

 di per se slessi chiari e certi, in ogni modo, nello spirito, ma saranno di 

 appoggio al metodo che più generalmente abbiamo detto. 



Tal caso è quello in cui il sistema delle superficie di nulla forza sia dato 

 dalla equazione generale differenziale (15), ossia dalla 



= ?dx]+ ()dy + Rdz , 



tale che essendo f una funzione di x,y, z , si abbia 



dx ' ^~ dy ' dz 



e che /"soddisfi alle note relazioni (16), (17) della teoria dell'Ohm. 



Infatti se in un conduttore ove gli stali, dati dalla funzione u qualunque, 

 sono in equilibrio dinamico, si considera la facoltà che ha ogni elemento di 

 propagare il fluido od elettricità, agli altri luoghi del corpo, vale a dire se si 

 considera ogni elemento del corpo come una sorgente continua di fluido, ossia 

 come una pila elementare, costante nella direzione della linea polare e nella 

 intensità, data dalle formule del paragrafo 53" che danno la intensità e dire- 

 zione del massimo eflusso per mezzo della stessa funzione u, è evidente che 

 lo stato elettrico in un luogo qualunque, risultante dalla somma degli siali 



