120 SULLA TEORIA DELL' INDUZIONE 



che si possa considerar inQnito, ma sottilissimo egli pure, qual sarebbe un 

 foglio di stagnola. Supporremo ancora che detta calamita tocchi il piano, od 

 almeno vi sia ad una distanza piccolissima, con uno dei suoi poli, mentre 

 l'altro polo si possa considerare ad una distanza infinita. 



La forza elettro-motrice indotta in un elemento filiforme (?s' dall'istanta- 

 neo passaggio di una corrente in un anello, la di cui area estremamente pic- 

 cola sia (0 , ed r, la distanza del centro di esso dal punto di mezzo dell'ele- 

 mento ds\ indotto; a' l'angolo che la direzione di rfs' fa con la normale al 

 piano che passa per i\ normalmente all'anello; p, la distanza di ds' dalla nor- 

 male al piano dell'anello che passa per il centro di esso; tal forza elettro-motrice 

 sarà espressa da 



secondo ciò che si disse nel paragrafo 16." 



A è una costante, ed il segno — indica che la forza indotta è in senso 

 contrario alla inducente. Tal formula servirà ancora nel caso dell'istantanea 

 calamitazione o polarizzazione di un elemento magnetizzabile. 



Se a, 6, e, a' , 6' , e' indicano i coseni degli angoli che l'asse che 

 passa per il centro, ed è normale, all'anello, e rfs' fanno respettivamente con 

 gli assi delle x, y, z si avrà, x, y, z, x\ y', z' essendo le coordinate del 

 centro dell'anello e di di , 



\ r,^ r,^ r^^ ) A 



ove 



v^-{x-xj^{y-yj+{z-zj. 



Nel nostro caso, prendendo le z verticali, e il piano indotto per quello ( 



delle xy, avremo 



2=0 



(24) AY^r^^^aii^^zUlllS^Z^ 



Onde avere la forza indotta E dalla calamitazione istantanea di tutta la 



