12 STLL.V TEORIA DELI,' INDUZIOM; 



Cos'i la cercala forza elL'ttro-molrico E sarìi generalmente espressa ria 



(54) E zr E, + E, 



Dalla (3') resullerebbcro degli altri termini da aggiungersi nella formola 

 precedente qualora il circuito voltaico inducenle fosse aperto, e tale che alla 

 sua considerazione non si potesse, analiticamente, sostituire quella di un cir- 

 cuito chiuso. Ma qui non trattiamo un simil caso, il quale si presenta soltanto 

 nell'induzione di una parte del circuito voltaico in movimento e strisciante 

 sopra l'altra parte; induzione esercitala fra le due parti slesse, ossia l'ima 

 sopra dell'altra. Tal caso diverrà mollo importante in seguito perchè da esso 

 si potrà dedurre il rapporto fra i valori delle due costanti A , B della (I). Ma 

 per ora convien limitarci alle esperienze conosciute. 



Passiamo a discutere le esperienze (a) (b) (e) (d) (e). 



65.® Partendo direttamente dalle formule (34)i (34).j entreressimo in un 

 calcolo troppo lungo che possiamo schivare, giacche sappiamo già che relativa- 

 mente alla azione di una solenoide che agisce sopra un circuito chiuso le dette 

 formule si possono ridurre in altra di forma più semplice, e che meglio con- 

 viene al nostro scopo. 



Sia d'Jì una sezione della selenoide normale alla direzione della sua curva 

 direttrice s; c/w' un'elemento della superficie, qualunque, limitata da detto 

 circuito chiuso; .s, la normale all' elemento f/w'; r la distanza fra rfoV e dw. Ciò 

 posto la forza elettro-motrice indotta nell'alto della calamitazione istantanea 

 della calamita dalla selenoide rappresentata, forza indotta sulla curva limite alla 

 superficie di cui d'iì è un'elemento, ossia nel circuito chiuso, sar'a espressa 

 dalla formula seguente la quale si rileva dalla (10) del paragrafo 17." 



E = C Z,/-^— rfsd»'; 

 da ds 



estendendo le integrazioni a tutta la superficie anzidetta e lungo la intera 

 selenoide. 



C sar'a una costante proporzionale alla sezione della selenoide, ed alla 

 intensità del magnetismo. 



Si avrà pure 



I dr 



=-cyy:^ 



E=- e / J d'—^dsd'si' . 



