DEGLI STROMENTI OTTICI 87 



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 e questo valore di Pj„., sosliluilo nulla (12) ci darà 



La ragione del raggio dell'apertura della superficie obbiettiva d'uno stromenlo 

 a quella della sua immagine, molliplicata pel rapporto di t'„ a i»,,, darà dunque 

 una nuova espressione dell'amplificazione del medesimo, come ci eravamo pro- 

 posti di dimostrare. 



Il disco, die presenta l'immagine dell'apertura della superficie obbiettiva, 

 sarà disegnalo in un piano perpendicolare all'asse centrale, ed alla distanza $ 

 dal centro di figura dell'ultima superficie oculare, data da 



1 q' 



^ _ _^ ^^n-i 



la quale rimpiazza in questo caso la (5), a cui è analoga. 



Ma, collo stesso processo con cui si è ottenuto la (17), si trova anche 



(') n 



(') 



quindi, eliminando dall'equazione precedente, e dalla (4) tanto Qjn-i quanto 



(') 

 Q2„-2 per mezzo della (17) e di quest'ultima, si otterr'a 



i P" 

 (20) S = - ^ -;^^ 



2n-i . 

 ... _ 1 _ 1 



p> ' p' ' 



2n-i sn-i 



I secondi membri di queste equazioni essendo identici con quelli delle equa- 

 zioni segnate (5)„ e (4),, nel Capitolo I, ci fanno vedere che il cerchio, rap- 

 presentante l'immagine dell'obbiettiva, è situato nel piano detto dal sig. Biot 

 oculare, e che i varii punti della stessa immagine coincidono con quelli in cui 

 vanno a concentrarsi i raggi provenienti dallo spazio dopo essersi intersecati 

 nei punti omologhi della superficie obbiettiva. 



Questo risultato era facile a prevedersi, perchè è indifferente per la for- 

 mazione della delta immagine che si consideri ciascun punto illuminato del- 

 l'obbiettiva come un centro d'emanazione di raggi, o che que' raggi siano inviati 

 dai varii punti dello spazio e s'incrocino in esso: in un caso e nell'altro deve 

 risultare una medesima immagine. 



Sciinte Cosmolog. T. l¥. '2 



