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nell'interno dei tubi degli islromenti, affinchè questi raggi non arrechino con- 

 fusione. D'altronde si può notare che, avendosi dalla equazione (20), 



il valore di § sarà assai piccolo se l'ampliGcazione è grande, cosichè basterà 

 allontanare l'occhio di poco dalla superfìcie oculare per avere h=z$^ e quindi 

 per iscoprire tutto il campo che i diafragmi introdotti nello stromento lasciano 

 libero di vedere . 



Speriamo che al lettore non sarà riuscito discaro d'aver trovato dimostrato 

 in questo Capitolo, in modo diretto, generale e comprensivo, le principali pro- 

 prietà di cui sono forniti i buoni istromenti ottici, nella condizione che le 

 aperture efficaci delle lenti e le inclinazioni dei raggi luminosi all'asse centrale 

 possano risguardarsi come quantità di second' ordine, e siano trascurabili ri- 

 spetto a quelle d'ordine nullo. 



CAPITOLO II. 



APPLICAZIONI. 

 1. 



Una sola superficie . 

 n = 1 



Per rendere più famigliare l'uso delle formolo, esposte nel precedente 

 Capitolo, ci tratteremo in questo ad applicarle alla discussione delle proprietà 

 degli stromenti piìi semplici, lo che ci porgerà anche occasione di accennare 

 alcune rettificazioni di cui abbisognano certe proposizioni avanzate in varii 

 Trattati d'Ottica. 



Consideriamo dapprima una sola superfìcie, che supporremo riflettente e 

 rappresentante uno specchio sferico. In questo caso, come è stato avvertito 

 nell'articolo 2 del Capitolo I, Parte I, bisognerà porre v^zzz — Vo ■, e quindi, 

 assumendo per unità di velocità della luce quella colla quale essa si propaga 

 nel mezzo in cui trovasi situato lo specchio, si dovrà avere Vj — — i. Le for- 

 molo (6) e (6), del Capitolo III, Parte I, ci daranno pertanto, nel grado d'ap- 

 prossimazione in cui stiamo, 



2 



Pi = - - ) Pì = ■, 



P 



