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Applichiamo queste formole al caso che le due superficie racchiudano un mezzo 

 dotato d'un poter rifrangente maggiore di quello dell' ambiente, come avviene 

 quando si fa uso d'una lente di cristallo immersa nell'aria atmosferica. La ve- 

 locità w, di propagazione della luce nell'ambiente essendo presa per unità, e 

 quella del mezzo fra le due superficie essendo stata indicata con r, nelle for- 

 molo generali, la velocil'a v, rappresenterà, giusta l'equazione '8^ del Capito- 

 lo I, Parte I, il valore inverso di ciò che i Fisici chiamano, findice di rifra- 

 zione. Di più, il raggio laminoso, all'uscire dalla lente, rientrando nell'aria 

 atmosferica, si avrà di nuovo v, = 1 . e, colla sostituzione di questi tre valori, 

 le formole '6; e '6, del Capitolo 111. Parte I. in cui siasi fatto .5iz;7=l, 

 ci daranno 



Per mettere queste espressioni sotto una forma, che dipenda da quantità le 

 quali già hanno ricevuto una denominazione nell'Ottica, poniamo 



^i e Oj dinotando, come si rileva dalla formola '3}, i valori inversi delle distanze 

 focali principali respettive delle due superficie, nel caso che un raggio di luce 

 passasse dal mezzo, con cui la rispettiva superficie è in contatto, nella so- 

 stanza della lente; valori, ai quali si è dato il nome di foteri rifrattivi delle 

 superfìcie (*). Con queste posizioni si avrà quindi 



1 1 



Pi = - - ?i -, Pò — - 9ì 



I 



l', V 



(10) , Pi P; = - ?i h , PìV-.- ?i h 



Pi -^ Ps 



-^ '.,-..;; 



colle quali espressioni, componendo le funzioni P e Q, dateci dalle formole (I) 

 (II), ed (11^ del citato Capitolo, si troverà facilmente 



P,= l -9iK , P. = f. /ì. , Pj = 1 + ?'.f', , 



f) 1 



Q, rr 1 — ?i Aj -f t?, Aj — . 

 (*) Herschel. Treatùt on light. Art. 242, 243. 



