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spellivi valori segnali (9), alla seguente 



p, : p, :: x' : - x" , 



per cui, in virtù di questa e dell'equazione (15), ottengono le distanze rispet- 

 tive del centro ottico C dalle due superficie della lente, tagliando la sua gros- 

 sezza cc' = h.2 , nelle parti cC, e C e' , direttamente proporzionali ai raggi di 

 curvatura delle medesime. 



Costruito per tal modo il centro ottico, ed osservato, che le porzioni dell'asse 

 del pennello incidente ed emergente, prolungate nell'interno della lente, pas- 

 sano a delle distanze dallo stesso centro, che sono del terz' ordine di grandez- 

 za (*), e trascurabili, suppongono che queste duo porzioni s'incontrino in esso. 

 Unendo quindi il punto radiante R al centro ottico per mezzo della retta R C, 

 e prolungandola indefinitamente, prendono l'unica retta RE per l'asse totale 

 del pennello luminoso, nel caso che la lente sia immersa in un solo fluido. Se 

 poi i mezzi, in contatto da una parte e dall'altra delle due superficie della 

 lente, fossero diversi, bisognerebbe, per avere la porzione dell'asse del pennello 

 emergente, far partire, dal detto centro C, la retta C E in modo, che faccia 

 coU'asse centrale C A' un angolo X, , il cui seno sia dato dalla proporzione che 

 somministra la formola (14). Supponendo in fino, che C F dinoti la distanza 

 focale principale della lente, e tagliando sulla CE una porzione C A, data dalla 

 proporzione, 



RC-CF:CF::RC:CA, 



che deducesi dalla formola (Jj\ il punto A sar'a il fuoco conjugato del punto 

 radiante R . 



(•) Chiamando d' e d" queste distanze, esse sono date dalle formole 



d' = x' sin Xj, — y^ cos X„ , d" = x" sin Xj — j/j cos X, . 



