122 NUOVA TEORIA 



Noteremo in fine che, generalizzando le formolo date nell'articolo 2, si ha 



Vv+l 



"v-ì-1 



(Pav-i + P2V+1) = TT ("P^ ~ f- 



1 



v+lV 



essendo 



u 



-4(*-e,) ' -=-L('-^)^ 



d'onde si vede, che — v^^, (Pav-i + Psv+i) rappresenta il prodotto della somma 

 dei due poteri refrattivi della lente pel rapporto delle velocita di propagazione 

 della luce, passando dal secondo mezzo in essa, ossia equivale al valore inverso 

 della lunghezza focale della lente, la cui grossezza trascurabile è /ì„^, . 



7. 



Telescopii di Galileo e di Kepler. 



Premesse queste norme per la riduzione delle funzioni P(i , che sono gene- 

 rali per qualunque sistema ottico, applichiamole a quelle, che servono, alla 

 composizione delle funzioni P, nella teoria dei telescopii di Galileo e Kepler. 



Il cannocchiale detto di Galileo, del quale si è fatto fin ora, quasi esclu- 

 sivamente, uso nei teatri, è composto di una prima lente obbiettiva convesso- 

 convessa, e di una lente oculare concavo-concava. Il cannocchiale di Kepler 

 conserva per l'obbiettivo una lente simile a quella del precedente, ma sosti- 

 tuisce all'oculare una lente convesso-convessa. 



Questi due telescopii essendo quindi composti, ciascuno di quattro super- 

 ficie rifrangenti, a due a due assai prossime, di due lenti immerse in uno stesso 

 mezzo ad una certa distanza fra loro, avremo per amendue, ponendo al solito 

 eguale all'unità la velocita di propagazione della luce nell'ambiente, 



Pi + 7>3 = - 

 p^ = h.2 = , 



A 



Ps + /}, rr - 



A 



P> 



ìu 



Ps z= h, = 



e quindi attendendo alle riduzioni su accennate 



(') 1 1 h- 



P7 = (Pi+P3)Pi(p-o+P,) + P1+P3 + Pì+Pi = - T - T + 77 



Il lì /1/2 



(') 



(P,+7'=)P4+ 1 = 1 



P7=P*(P5 + P7)+ 1 = 1- 



A 



h 



C) 



P. = P4 := /'3 



