DEGLI STROMENTI OTTICI 123 



La condizione, data all' articolo 1 del Capitolo I, che il sistema delle lenti 

 formi un istromeuto ottico, preparato per la visione distinta, esige che si abbia 



(■) (') 1 (') 



Q' = P' + .-tP' = «- 



L'uso dei telescopii essendo, come lo indica il suo nome (*), quello di farci 



vedere distinti ed ingranditi gli oggetti posti a grandissime distanze, potremo 



(') 

 trascurare il termine diviso per v,, A„, ed impiegando il dato valore di P,, 



esprimere più semplicemente la detta condizione, coli' equazione 



_ — 4- -_1 — 



M 12 lìti 



dalla quale si deduce 



(29) h, = f,+f,. 



Se si nota, che fi è la distanza, dal centro ottico dell'obbiettivo, del 

 piano focale principale, in cui si forma l'immagine dell'oggetto, e che /"j è 

 parimente la disianza, dal centro ottico dell'oculare, del suo piano focale prin- 

 cipale, si riconosce che la condizione espressa dall'equazione precedente esige, 

 che l'oculare sia collocalo in modo, che il suo piano focale principale coincida 

 con quello dell'immagine dell'oggetto formata dall'obbiettivo. 



Nel telescopio Galileano, la prima lente essendo convergente, eia seconda 

 divergente, si avranno, articolo 2, pei segni delle due lunghezze focali 



A = + , A = - , 



e la distanza, a cui dovranno stare queste due lenti per la visione distinta, 

 sarà data da 



cioè sarà la differenza delle due lunghezze focali, prendendo il valore assoluto 

 di esse senza riguardo al segno. 



Nel telescopio di Kepler le due lenti essendo amendue convergenti, la 

 distanza, a cui dovranno stare l'una dall'altra, sarà la somma delle dette lun- 

 ghezze, come lo indica la formola (29). 



Vediamo quali saranno gli effetti rispettivi di questi due stromenti. L'am- 

 plificazione essendo data dalla formola (12) senza aver riguardo al segno, sarà 



(') Deriva da Tii).6 lungi, e Jxo-c»v vedere. 



