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 inleressante ei! immedialo corollario di questa generale proposizione si doduce 

 bentosto die in un parallelogrammo d'iutensità si possa prendere quel lato che 

 più aggrada come base di applicazione, purché si prenda V alti'o a fingere Tele- 

 menlare componente; così che la slessa figura possa esprimere due sistemi con- 

 tinui di forze, ma tutti e due dotati della stessa energia ed idonei entrambi 

 a rappresentare la medesima forza. 



Ciò ne apre strada al gran principio della composizione delle forze nor- 

 mali colle inclinate, eh' è il secondo dei due coi qtiali io pianto il fondamento 

 dell' attuale teoria delle forze. 



A tale oggetto s'intendano sopra una identica base orizzontale ed aventi 

 lati eguali eretti uu rettangolo ed un parallelogrammo comunque inclinato, 

 che rappresentino al solilo due sistemi continui di forze parallele. Onde pa- 

 ragonare il secondo col primo rendesi necessario, che essi possano ridursi 

 della medesima specie quanto alla direzione, cioè p. es. tutti e due rettangola- 

 ri. A questo fine condotta nel parallelogrammo obbliquangolo una normale a 

 quei due Iati paralleli, che sono inclinali rispetto alla base del rettangolo, e 

 quella normale stessa costituente la larghezza del quadrilatero primo potrà 

 servire ad applicarvi perpendicolarmente tutte le forze possibili contenute nel 

 sistema obbliquangolo e che agiscono sulla base comune summentovata. Dispo- 

 ste in tal modo le cose sarà facile Targomentare che il sistema inclinato sta al 

 sistema normale precisamente come la larghezza del primo alla base comune 

 delle due figure. Ora questo rapporto è quello stesso del laggio trigonometri- 

 co al seno dell'angolo d'inclinazione, che hanno i due lati del parallelogram- 

 mo obbliquangolo ; dunque tale risulterà eziandio la relazione d' intensità dei 

 due proposti sistemi o delle forze, che per loro mezzo vennero rappresenta- 

 te, e le quali attualmente si possono rimettere in luogo dei sistemi medesimi. 

 Questo e non altro è il vero modo di rendersi un conto chiaro degli eflelti 

 dell'obbliquità onde far discapitare le forze nella loro energia: la obbliqua e- 

 spressa con una linea retta di uguale lunghezza alla forza normale è minore in 

 efficacia di quest'ultima, giacché dessa rappresenta un sistema minore di com- 

 ponenti parallele che la seconda, ovvero la prima ha per espressione un paral- 

 lelogrammo di area minore di quella del rettangolo. Tanto é legata intimamen- 

 te r idea dell'area di un parallelogrammo con quella della forza, che la diminu- 

 zione dell'area ci dà chiaramente e quasi materialmente descritti lutti gli stes- 

 si risultali che si trovarono con altre squisite teorie. Siflatlo modo d'inten- 

 dere la perdila d'energia dovuta all'obbliquità ci viene indicalo dalla stessa na- 



