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 , zionc (Iella stessa o di ima forza eguale disposta obbliquauientc come il raggio tri- 

 gonometrico al seno dciraiigolo di oLbliquità della forza. 



Per bene intendere la causa dell'accennata diminuzione o perdita della forza 

 obbliqua prenderemo a considerare la figura i. 



Sopra la AB suppongasi applicata una forza normale espressa dal rettangolo 

 ABED. Se a questo sistema di forze si presenti la base stessa AB nella |)osizione AB', 

 non opereranno sopra di essa die le forze parallele comprese nel rettangolo AFGD. On- 

 de starà tutta la forza normale sopra AB alla sua parte impiegala sopra la base stessa 

 AB' inclinata alla direzione della forza primiera come AB ad AF ovvero come AB' ad AF, 

 cioè nel rapporto I : sen. AB'F ( =: sen. DAB') ; vale a dire la forza operante in senso 

 normale sta alla stessa operante obbliquamente sopra l'identica base, come il raggio 

 Irigonomettjjco al seno dell'angolo di obbliquitó. Questo e anche il rapporto che a- 

 vevamo ricavato rappresentando poco fa le forze date col mezzo dei parallelogram- 

 mi : e questa proporzione conferma che sono ancora legittimamente rappresentate 

 le forze dalle aree dei parallelogrammi stessi. 



Nell'altra figura (4 bis) si esprime con modo un poco diverso ma egualmente 

 chiaro la ragione della perdita fatta dalla forza obbliqua AB'ED, la quale non im- 

 piega sulla AB che la parte AFGD. Quindi l'intera forza assoluta AB'ED sta alla 

 parte impiegata AFGD come AB' ad AF ovvero come AB ad AF, cioè sempre come il 

 raggio trigonometrico al seno dell'angolo d'inclinazione della forza sulla retta di 

 a|)plicazioiie. 



Passando dai sistemi coulinui di forze parallele alle loro risultanti, l'azione del- 

 la risultante sul punto di mezzo della retta è eguale a quella di lutto il sistema sul- 

 la retta intera. 



Finalmente osserveremo che il rapporto fra la forza normale e Fobbliqua ope- 

 ranti sopra una retta AB, essendo indipendente dalla di lei grandezza^ avrà luo- 

 go sopra qualunque retta indefinita. 



(C) Delle forse di direzione diversa sopra un punto. 



Consideriamo per ultimo caso le due forze angolari AP, AQ (fig. 5) concor- 

 renti nel punto A ed investighiamone la risultante. Pel punlo A si conduca una ret- 

 ta indefinita MN sopra la quale s'innalzerà la perpendicolare AL, indi sieno calate 

 le altre noimali PB, QC, PE, QF indicate nella figura. 



Ciò posto, poiché il punto A appartiene alla retta MN l'azione della forza PA so- 

 pra il punto medesimo è eguale a quella di essa forza sopra la base MN; giusta a 

 ciò che abbiamo dedotto sul finire dell'articolo precedente. Ora all' obbliqua PA è e- 

 quivalente la forza normale BA; dunque BA si può sostituire alla PA: similmente alla 

 forza QA potremo sostituire la normale CA. 



Dunque l'azione delle due forze PA, QA sopì a il punto A normalmente alla MN 

 (ovvero nella direzione LA) è eguale alla somma delle due BA, CA poiché queste sono 

 cospiranti. Onde presa CD z= AB sarà quest'azione risultante eguale alla forza normale. 



