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(a) . T COS. « = T — . 



Ora T — essendo costanti per uno stesso liquido 

 e una stessa sostanza delle pareti , anche CO dovrà es- 

 sere costante qualunque sia la superficie libera del li- 

 quido . 



Una forza contrattile eguale a T — opererà an- 

 che dall'altra parte contigua all'altra parete, e la su- 

 perficie libera sarà portata in giù da queste trazioni 

 sino a tanto che la pressione idrostatica, proveniente 

 dal peso del liquido che conserva una maggiore altezza 

 <'stenormente , sarà in grado di equilibrarle . 



Se si chiama P il peso del liquido che potrebbe 

 riempire le pareti interiormente sino all' altezza del li- 

 vello esteriore , cioè il peso che potrebbe equilibrare 

 la pressione esteriore , questa sarà la misura delle due 

 trazioni verticali ^ e detto s" lo spessore della sezione 

 nella cui lunghezza la trazione T — è esercitata , 

 si dovrà avere 



(i) P = 2(T — 0).s. = 2T.cos.«. 



y. Il secondo caso , in cui l' azione delle pareti sul 

 liquido essendo maggiore di quella del liquido sopra sé 

 stesso , il liquido viene compresso e monta su per le 

 pareti , è più semplice a considerarsi . La cappa liquida 

 che viene a coprire le pareti forma uua continuazione 

 del resto della superficie libera del liquido , che va co- 

 sì a terminare tangenzialmente sulle pareti. Come quella 

 cappa ha sempre uno spessore maggiore della distanza 

 insensibile in cui operano le azioni molecolari , acqui- 

 sta nella sua superficie esteriore un decrescimento ra- 

 pido di densità ed una trazione eguale a quella della 

 superficie libera . La superficie libera viene cosi a ri- 

 sentire dai due lati una trazione verticale che la sol- 

 leva in alto . Al suo elevarsi le molecole sottoposte si 

 rarefanno, acquistano una forza di trazione per la su- 

 perficie libera che ascende e ne segnono il movimento , 



