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« questo movimento s' arresta quando i! poso della co- 

 lonna liquida innalzata equilibra le due trazioni late- 

 rali . Se dunque sì chiama ancora P il peso di questa 

 colonna , si do?rà avere 



(i') P = aT. r 



8. Già possiamo da queste due equazioni, segnale (i) 

 e (i'), dedurre la legge sperimentale, che abbiamo 

 enunciato in principio , che le elevazioni o depressioni 

 di uno stesso liquido fra due piani sono in ragione 

 inversa delle distanze dei piani . Sia infatti d la distanza 

 dei due piani , a la depressione od elevazione del liquido 

 interno, sotto o sopra il suo livello esteriore, come 

 la distanza d è supposta assai piccola , ed il peso del 

 liquido che formerebbe la convessità o riempirebbe la 

 concavità dell'estremità superiore della colonna è tras- 

 curabile, sarà, detta g la gravità, e /\ la densità 

 del liquido , il peso P espresso prossimamente da 

 g. ^. ^ . d. a ^ G \q equazioni (i) e (i') daranno così 



g t^^da:=:i{T — ©) j-rziaT 5. cos, a> 



g ù.^da — aTg- 



dalle quali sì ricava 



2(T-0) -r 2T X 



Il coefficiente di -r essendo costante , in tutti i casi , 



per uno stesso liquido e per pareti di una stessa so- 

 stanza , le depressioni od elevazioni a saranno dunque 

 prossimamente in ragione inversa delle distanze dei 

 piani . 



9. L' equazione (a) è una di quelle che i geometri 

 chiamano un' equazione ai limiti , e vale pel contorno 

 della superficie libera. Per avere l' equazione corrispon- 

 dente ad un punto qualunque dì questa superficie , 

 prendiamo a considerare l'equilibrio di un filetto fluido 



