4oa SUI FENOMENI CAniXAKI 



cilladrlco , che parte dalla superficie esteriore , discende 

 nel liquido ad una profondità maggiore dei due piani , 

 poi si torce e rimonta verticalmente fra mezzo ai due 

 piani ad una distanza sensibile da essi ( fig. 4^5). 

 Arrivato vicinissimo alla superficie, supponiamo che il 

 filetto si pieghi per terminare perpendicolarmente ad 

 essa . La pressione sulla superficie esteriore essendo 

 supposta nulla , il filetto descritto non sofiiirà nella 

 sua estremità , in questa superficie piana , pressione 

 alcuna . L' azione delle molecole del liquido interno 

 che forma il canale in cui il filetto è racchiuso , sarà 

 pure nulla sino nelle vicinanze della superficie inte- 

 riore, perchè dividendo questo canale in tanti anelli, 

 ciascun anello produrrà due forze eguali ed opposte 

 sulla massa del filetto fluido . Così prescindendo dal- 

 l' azione nella superficie libera interiore ai piani , il fi- 

 letto fluido non sente che la pressione idrostatica pro- 

 veniente dal peso ^ e se chiamiamo z la differenza di 

 livello fra l' estremità interiore ed esteriore del filetto 

 fluido , a- r area di una sua sezione , A la sua densità , 

 questo filetto sarà spinto da una forza g /^ e z ^ verso 

 V alto o verso il basso , secondo che l' altezza del li- 

 quido esteriore sarà maggiore o minore che nell'inte- 

 riore dei due piani . Ora abbiamo visto di sopra che 

 r attrazione delle molecole nella superficie libera inte- 

 riore combinata colla sua curvatura , fa nascere una 

 fiDrza che spinge la porzione di filetto fluido , perpen- 

 dicolare alla stessa superficie, per indentro o per in- 

 fuori , secondo che la superficie è convessa o concava 

 esteriormente , forza che è misurata in ogni punto da 

 T . . 

 — , p indicando il raggio di curvatura '^ si dovrà dun- 



tjue avere j per l' equilibrio di questo filetto , 1' equa- 

 zione . 



