DEL PROF. UOSSOTTI /{oS 



L' ordinata z essendo contata positivamente dal livello 

 esteriore verso 1' alto , si dovrà prendere f j positivo o 

 negativo , secondo che la superficie libera è concava o 

 convessa esteriormente . 



Le considerazioni che ci hanno condotto a questa 

 equazione sono indipendenti dalla supposizione che la 

 superficie sia cilindrica^ se dunque si estendono al caso 

 più generale di una superficie qualunque , rammentan- 

 doci che allora la forza perpendicolare alla superficie 

 interiore che anima la porzione di filetto fluido che 

 termina perpendicolarmente ad essa è misurata dalla 

 trazione moltiplicata per la somma dei valori inversi 

 dei raggi di curvatura di due sezioni normali fi-a loro , 

 avremo quindi 



indicando con f' 1' altro raggio di curvatura. 



••OS" 



oe SI pone per maggiore semplicità — m — , t 



essendo una quantità costante per ogni liquido , la pre- 

 cedente equazione prende la fi^rma semplice 



W-^(7+7')- 



Le due formole (a) e (h) , la prima delle quali si ri- 

 ferisce al contorno della superficie libera , la seconda 

 ad un suo punto qualunque , costituiscono le basi di 

 tutta la teorica dell' azione capillare . L' applicazione di 

 queste equazioni ai diversi casi non esige più che dei 

 processi di calcolo integrale , piuttosto semplici per chi 

 è un po' versato in esso. Contenti d'aver esposto i 

 principi meccanici su cui questa teorica si fonda , e di 

 aver dato un' idea precisa del modo con cui i feno- 

 meni capillari si producono , ci limiteremo a riunire in 

 una nota (2) a png. ^\oQ . le formole che Puisson ha 



