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dedotto , per alcuni casi principali , nella sua Théorie 

 de l'action capiiiaire ^ onde il lettore le trovi pronte per 

 le applicazioni che gli occorresse di fare . 



Nota (i) . 



Come il passo della lezione suU' idrostatica, ài cai qui si fa 

 menzione, contiene l'idea fondamentale intorno all'equilibrio dei 

 fluidi, quale è stata concepita da Poisson, ed è la chiave per pe- 

 netrare neir interno del meccanismo con cui operano le azioni 

 molecolari in disianza per resistere alle pressioni o trazioni este- 

 riori, lo riferirò qui per intero per comodo del lettore. 



n Considerati i corpi come aggregati di molecole che si tengono 

 « in equilibrio stabile a certe distanze fra loro in virtii di forze che 

 " sono repulsive nelle minori, attrattive nelle maggiori distanze, 

 » ma che tutte non operano sensibilmente che dentro i limiti di 

 " distanze insensibili, i fluidi differiscono dai solidi, in quanto che 

 n le forze che ciascuna molecola spiega sulle altre, sono, proba- 

 n bilniente per causa di un maggiore suo scostamento , indipendenti 

 •>■> dall'orientazione degli assi della sua figura. Queste forze agi- 

 v) scono dunque egualmente tutt' all' intorno di ciascuna molecola, 

 M e non sono variabili che colle distanze ; ed affinchè un fluido 

 n non soggetto a forze esteriori, sia in equilibrio ad una profon- 

 « dita sensibile nel suo interno, per le sole azioni delle forze mo- 

 « lecolari , vale a dire, affinchè una molecola qualunque si ritrovi 

 •» sempre in mezzo d' un numero simmetrico d' azioni , e non sia 

 •!■> attratta o respinta più in un verso che in un altro, converrà 

 ■n che le molecole siano tulle uniformamente distribuite le une in- 

 n torno alle altre, e che quindi la densità del fluido sia uniforme. 

 « Per concepire come in una massa di un tal fluido possa esi- 

 ■n slere una pressione o trazione, immaginiamo condotto attraverso 

 « di essa un piano fig. I, e sopra un elemento di questo piano, e 

 5) perpendicolarmente ad esso un pìccolo prisma del liquido , allo 

 « soltanto quanto si estende 1' azione sensibile delle molecole poste 

 ■n dall' altro lato del piano . L' equilibrio non sarà tolto se suppo- 

 ni niamo che per un istante questo prisma venga a consolidarsi . 

 1) La somma delle azioni che le molecole poste dall' altro lato del 

 « piano esercitano sopra tutte quelle del piccolo prisma, sarà va- 

 « riabile secondo che il fluido sarà in uno stato di pressione o di 

 •>■> trazione. Se le molecole si trovano a distanze tali che le azioni 

 ■>■> ripulsive del fluido al di là del piano sulle molecole del prisma, 

 « che sono rispettivamente più vicine, siano eguali alle azioni 

 55 attrattive nelle molecole rispettivamente più lontane, il prisma 

 5) non é né respinto, né attratto verso il piano; ed in questo caso 

 51 il fluido è nello stato naturale, non soggetto a pressione o tra- 

 55 zione veruna .Se il fluido é compresso, le sue molecole si avvi- 

 5) ciiiauo, benché impcrcellibilmcnle: e come per questo avvici- 



