4 IO SUI FEKOMEm CAPILLAEl 



Questi rlsultamenti sono conseguenze necessarie della 

 teorìa che abbiamo sviluppato nella citata lezione per 

 ispiegare i fenomeni capillari . 



3. Secondo questi princìpi rappresentiamo con T , la 

 forza costante di trazione che risulta nella superficie di 

 separazione dei due fluidi per causa del suddetto decre- 

 scimento di densità , ed immaginiamo un filetto fluido , 

 ad una distanza sensibile dalle pareti di un cannellino 

 cilindrico , che termini interiormente alla superficie su- 

 periore del fluido sovrapposto ed esteriormente alla su- 

 perficie libera del liquido inferiore. Divisa la parte inter- 

 na del filletto fluido corrispondente al liquido superiore in 

 due fragmenti , sarà facile di vedere, seguendo gli stessi 

 ragionamenti che abbiamo impiegato nel N.*^ 9 della 

 citata lezione, che' le equazioni per l'equilibrio particolare 

 di questi due fragmenti saranno 



^A(s— ^.)-4-^A^^.-4-0=T. (r!"^^.) 



5 dinotando 1' altezza , sopra il livello del liquido este- 

 riore , del punto di divisione dei due segmenti , e © la 

 pressione o trazione a cui è soggetto il liquido nello 

 stesso punto . Le altre lettere hanno lo stesso significato 

 che nella citata lezione, e l'indice sottoposto serve per 

 indicare le qualità analoghe nel liquido inferiore . 



La sezione orizzontale della colonnetta liquida fatta 

 all' altezza s essendo una superficie di livello , perchè la 

 risultante di tutte le forze le è perpendicolare , la quan- 

 tità sarà costante in essa per tutti i filetti che la 

 attraversano ad una distanza sensibile dalle pareti. Po- 

 nendo quindi 



O-h- g AS=.C 

 le due precedenti equaziooi diverranno 



