22 RENDICONTO ACCADEMICO 



leralrici che dovrebbersi affatto escludere, qualora si vo- 

 lesse ritenere il moto del piano di oscillazione come un 

 moto apparente e totalmente geometrico, indipendente da 

 qualunque forza acceleratrice. 



Conchiude quindi doversi seguire la via della analisi 

 ripetendo la risoluzione della questione da principj dina- 

 mici, facendo uso delle equazioni generali del moto col- 

 r applicarle convenienlemenie al moto del pendolo, intro- 

 dottevi tutte le forze acceleralrici che sensibilmente agi- 

 scono sopra il pendolo slesso. 



E su questo particolare espone il dubbio che nelle 

 equazioni a questo scopo impiegate siasi trascurato un 

 elemento dal quale dipenderebbe in gran parte la spiega- 

 zione delle suaccennate proprietà del moto del pendolo. 

 Questo elemento è la variazione della forza centrifuga 

 sviluppata dal moto rotatorio del pendolo attorno all'asse 

 della terra, variazione prodotta dagli aumenti e decrementi 

 subiti durante le oscillazioni dalla velocilà colla quale il 

 pendolo si muove lungo il parallelo all'equatore, per la 

 quale variazione si avrebbe a ritenere il pendolo soggetto 

 ad una nuova forza acceleratrice da cui sarebbero modi- 

 ficali i risultamenti finali del processo analitico in modo 

 da corrispondere meglio a quanto ci viene dalla esperien- 

 za presentato. 



Prima di venire alla risoluzione del problema ravvi- 

 sato sotto questo nuovo punto di vista si propone di rica- 

 vare le equazioni generali del moto di un punto relativa- 

 mente ad un sistema di assi che con moto uniforme gira 

 attorno ad una linea fìssa nello spazio, appoggiandosi su 

 questo principio. 



z=. Per determinare il moto di un punto relativamente 

 a tre assi che mantenendosi sempre nello stesso modo con- 

 nessi ad una linea fìssa nello spazio girano attorno a que- 

 sta con molo uniforme, si può fare totale astrazione da 

 questo movimento e ritenere gli assi nello stato di quiete 



