RENDICONTO ACCADEMICO 23 



assoluta, purché in ciascun istante si intenda il punto mo- 

 bile animato esso stesso di un molo angolare attorno a 

 quella linea in senso opposto a quello, e colla medesima 

 velocità angolare. =: 



Per determinare poscia il moto apparente dello stesso 

 punto per un osservatore che partecipando al moto degli 

 assi si giudica nello stalo di quiete, per le note leggi della 

 prospettiva attribuisce al mobile la velocità angolare del- 

 l'osservatore ma in senso contrario. 



Ricavate le equazioni generali del moto relativo le 

 accomoda al caso particolare del pendolo introducendovi 

 le forze acceleratrici che agiscono sul medesimo, e cioè 



i. La forza di gravità dirètta al centro della terra, la 

 cui intensità si ritiene costante supponendo trascurabili in 

 paragone al raggio della terra le distanze relative dei punti 

 che occupa successivamente il pendolo nelle sue oscillazioni. 



2. La forza centrifuga parallela all'equatore ed al me- 



ridiano rappresentala da — essendo u la velocità assoluta 



del pendolo lungo il parallelo all'equatore, ed r il raggio 

 del parallelo su cui si move il pendolo. 



3. La tensione del filo cui è sospeso il pendolo. 



4. La resistenza dell'aria. 



Supposte piccolissime le escursioni del pendolo abban- 

 donalo senza verun impulso a se stesso, trascurando la re- 

 sistenza dell'aria, le equazioni generali si semplificano, e 

 si prestano ad una prima integrazione, per la quale si ot- 

 tiene la velocità angolare del piano di oscillazione attorno 

 alla verticale. Determinando il valore di questa velocità per 

 l'istante in cui il pendolo trovasi alla massima distanza 

 dalla verticale in ciascuna oscillazione, si trova il piano di 

 oscillazione investilo di una velocità nel senso del moto 

 rotatorio della terra, velocità piccolissima nelle prime oscil- 

 lazioni ma crescente nelle seguenti, dimodoché al princi- 

 pio di ciascuna oscillazione si potrà ritenere il pendolo 



