4 OVER HET VERBAND TUSSCHEN DE VOORTPLANTINGSSNELHEID VAN HET 



als s o de constante der diëlectrische polarisatie is voor den aether, die in de 

 luchtledige ruimte voorkomt. Daar men nu K proefondervindelijk kan bepalen, 

 kan men dus de verhouding der waarden leeren kennen, die 1 + 4 n e in ver- 

 schillende middenstoffen heeft, maar omtrent de waarde van s laten ons alle 

 electrostatische verschijnselen geheel in 't onzekere. 



§. 4. Om thans de door maxwell omtrent den aard van het licht opgestelde 

 hypothese te leeren kennen, stellen wij ons voor, dat in de deeltjes van een 

 homogeen, isotroop, niet geleidend medium M door eenige oorzaak een di- 

 ëlectrische polarisatie is opgewekt en onderzoeken, hoe deze in den loop van den 

 tijd moet veranderen. Wij nemen daarbij aan, dat het medium M zich tot in 

 het oneindige uitstrekt, maar met 't oog op het volgende hoofdstuk zullen wij 

 ons voorstellen, dat er hier en daar holten in voorkomen. In de overigens 

 ledige ruimte binnen die holten kunnen dan nog deeltjes liggen, waarin even- 

 eens electrische momenten bestaan. Eindelijk onderstellen wij, dat de diëlec- 

 trische polarisatie in het medium M steeds doorloopend is. 



Wanneer wij nu de vergelijkingen (3) ook nog voor een veranderlijke di- 

 ëlectrische polarisatie laten gelden, dan hebben wij daaraan nog slechts de be- 

 trekkingen toe te voegen, die X, Y, Z als afhankelijk van den toestand van het 

 medium voorstellen. De electromotorische kracht F bestaat echter uit verschil- 

 lende deelen, die wij achtereenvolgens zullen beschouwen. 



§ 5. Een eerste deel dezer kracht (X t , F, , Z t ) is van electrostatischen oorsprong. 

 Bij de berekening er van kan men de diëlecti'ische polarisatie (g, jj, £) in het 

 medium M vervangen door de gewone electrische ladingen (1) en (2) over de 

 door het medium ingenomen ruimte en over de oppervlakken S der holten. Is 

 nu cfi t de potentiaalfunctie voor deze ladingen, dan is in elk punt van M 



J (fil =4 TT U— + -r— + r— .* ( 5 ) 



\d 2 o y ö z I 



in elk punt binnen een holte 



Ac Pl =0 (6) 



en aan een der oppervlakken S 



a r^_(^yi +ft r ö J^ . (7) 



è» d- d" 

 A = — + —, + — • 



d.r 0/ e* 2 



