12 OVER HET VEEBAND TUSSCHEN DE VOORTPLANTINGSSNELHEtD VAN PET 



Uit (13) en (28) volgt ten slotte voor de componenten van het tweede deel 

 der electroniotorische kracht 



X *=~ A * — ÏT~' } z=- A ïl ' Z * = ~ A * t (31) 



§. 13. Er blijft thans nog een derde deel der electromotorische kracht ter be- 

 schouwing over. Het is namelijk mogelijk, dat onder den invloed der electrische 

 bewegingen in de binnen de holten liggende deeltjes magnetische momenten 

 (nu , m v , nu) worden opgewekt en eveneens in het medium M een magnetische 

 polarisatie. Zoodra dit het geval is zal de verandering van dezen magnetischen 

 toestand weer in elk punt een electromotorische kracht der inductie ten gevolge 

 hebben. 



Zijn nu A , // , v de componenten der magnetische polarisatie (dus X d r, 

 ju d r , v d t de magnetische momenten van een volumeelement dr), L, M, N 

 die der magnetiseerende kracht, dan moet voor elk punt van het medium 



X = & L, /u = &M, v = & N (32) 



zijn, waarbij & een constante is. 



§ 14. De magnetiseerende kracht G bestaat echter uit twee deelen. Het eerste 

 deel is een gevolg van den magnetischen toestand zelf en heeft tot componenten 



j Mxi + X*) ,, *(X\ + Xi) N d (/Ti + Xt) ,„„, 



Jj 1 = — - , Jili= — - , J»i = — -. ,• ■ • (oo) 



als x\ de magnetische potentiaalfunctie is, die bij de polarisatie X , n , v) in 

 het medium en x% die, welke bij de momenten (nu , t% , nu) behoort. Daarbij 

 is dan voor elk punt van M 



/èA èu dv\ . 



welke vergelijkingen met (5) en (8) overeenkomen. 



§ 15. Ten tweede wordt door de boven beschouwde electrische bewegingen een 

 magnetiseerende kracht uitgeoefend, die men door middel van de bekende wet 

 van biot en savart kan berekenen. Volgens die wet is namelijk de magne- 

 tiseerende kracht G p , die door een stroomelement d s (met de stoomsterkte i) aan 

 het punt P (x' , y' , z') in een punt Q [a , y , z) wordt uitgeoefend, 



Aids sin (r , d s) 

 G P = li 



