LICHT EN DE DICHTHEID EN SAMENSTELLING DEE MIDDENSTOFFEN. 13 



Deze kracht is gericht volgens een loodlijn op het vlak, dat men door d s en r 

 kan brengen, terwijl men op bekende wijze kan aangeven, naar welke zijde van 

 dit vlak die loodlijn moet worden getrokken. 



Om nu zonder dubbelzinnigheid de componenten van G p op te stellen is het 

 noodig, de keus van ons coördinatenstelsel nader te bepalen. Wij stellen daar- 

 omtrent vast, dat een wenteling van de positieve * — naar de positieve y-as 

 (over een rechten hoek) in richting met de beweging der wijzers van een uurwerk 

 overeenstemt, wanneer de beschouwer zich aan de zijde der positieve z-as bevindt. 

 Zijn dan a , ft , y de hoeken, die d s met de positieve assen vormt, dan zijn de 

 componenten van G p * 



Aids\cosft± fy-cosy 1 (;)] = A(-A 1 + * 8 ) , 



»•*[«« y£ (;)--«« £(;)] -*<-* + *>■ 



(35) 



wanneer 



is. 



h = — i ds cos 8 — [ - 1 



enz. 



§ 16. Passen wij nu het zoo even gevondene toe, om de magnetiseerende kracht 

 te berekenen, die door de stroomverdeeling (« , v , w) in het medium jlf in eenig 

 punt Q (x , n , z) wordt uitgeoefend. De electrische strooming binnen een element 

 dr aan het punt P (x' , y' , z') staat gelijk met een stroomelement met de com- 

 ponenten udr, vdr, wdr en de daardoor uitgeoefende magnetiseerende kracht kan 

 dus uit (35) onmiddellijk worden gevonden. Daarbij wordt dan ^ = ~ v dr~ (-\ 



en deze grootheid is dus de attractie, die in G in de richting der *-as zou wor- 

 den uitgeoefend door het element d t, wanneer dit een stof met de dichtheid v 

 bevatte. 



* Bij de berekening van deze grootheden kan men gebruik maken van de omstandigheid 

 dat -rds sin (r , ds) den inhoud vin den driehoek voorstelt, die ds tot basis en Q tot top 

 heeft, en dat men dus de componenten van G p vindt, door de projectiën van dezen driehoek op 

 de coördinaatvlakken met — — te vermenigvuldigen. 



