LICHT EN DE DICHTHEID EN SAMENSTELLING DEE MIDDENSTOPPEN. 27 



die zoo gekozen zijn, dat aan de vergelijking (V) van het vorige hoofdstuk en 

 tevens aan de in de vorige § gestelde voorwaarden voldaan is. 



Uit de vergelijkingen (III) volgt nu verder, daar <p = gesteld is, wanneer 

 men met het teeken F een functie aanduidt, waarvan F de afgeleide is, 



£ = - 





4tt A& q \d>/ n üz°~) L r \ V 



71 ^A&^^y\-r' F \ V jJ' ï-4nA& Q ï^ z L' F \ t ~^)~l' 



welke waarden met die van A, //, v werkelijk een juiste oplossing van het 

 stelsel vergelijkingen (I)— (V) uitmaken. 



Natuurlijk komt men tot een eveneens juiste oplossing, wanneer men al de 

 aangegeven waarden met een zelfden constanten factor vermenigvuldigt. Aldus 

 kan men de volgende waarden verkrijgen, waarbij 'F f x en dus F = f{ is 

 gesteld. Hier is /\ het functieteeken uit (6), ft de afgeleide functie van f x . 



ö 3 

 ,? = « — - 



o x dj/ 





Deze vergelijkingen, waarin « een voorloopig onbekende constante grootheid 

 is, stellen den eersten bewegingstoestand voor, dien wij zullen beschouwen. 



§ 6. Bij longitudinale trillingen is (I, § 21) X = ft = „ = en aan de ver- 

 gelijkingen (I), (III) en (IV) vau het vorige hoofdstuk wordt dan voldaan door 



£ = J_ ^ == J_<L^ L_ d JL 



4?r ö«' 4,ji dy ' 4ti d*' 



De vergelijking (II) geeft dan verder, wanneer wij onder Vo de voortplantings- 

 snelheid der longitudinale trillingen in den aether verstaan, 



Vo 2 ö* 2 



^=^ u -r- 



Nu voldoet aan deze vergelijking de grootheid v = - f, (*- -M p dezelfde 



9* 



