36 OVER HET VERBAND TUSSCHEN DE VOORTPLA.NTTNGSSNELHEID VAN HET 



Nu mogen wij veilig aannemen, dat de straal (> dei- holte zoo klein is, dat 



gedurende den tijd r = — -, dien de transversale trillingen noodig hebben, om 



* o 



in den aether den afstand g af te leggen, de functiën f r (/), f\ (t), enz. slechts 



v„ 

 fi (t) gedurende den tijd r voorstelt mag men die grootheid ten opzichte van 



c 



v„ 



uiterst weinig veranderen *. Daar dan echter - f{ (t) juist de aangroeiing van 



v o 



fi(t) verwaarloozen. Des te meer reden bestaat er om ook 7rzfi"(t) en de ter- 



men met de hoogere differentiaalquotienten weg te laten, zoodat men in de uit- 

 drukking voor — D slechts de termen met /\ (t) behoeft te behouden. Evenzoo 

 blijft in — a y" B' slechts f\ (t) over. Neemt men bovendien in aanmerking, dat 



f (l -f- -I n& ü \ dl 



is, dan wordt 



/ 8 1 \ n S tl m , 



§ 13. Zoeken wij thans de electromotorische kracht, die tengevolge van den 

 bewegingstoestand (A) in eenig punt (r, y, z) der holte werkt. Vooreerst volgt 

 uit (12) een electromotorische kracht met de componenten 



— cc. - n C, 0, 0. 



Evenzoo verkrijgt men uit (22) en (26) de componenten 



1 . .„ ö /3 . . ..\ 1 „ f8 _d ƒ3 



a. — . 3 a y A* — -A + A' ; «. — . 3 .r z ,4 3 — I - A -f- A' 

 De componenten der electromotorische kracht, die uit (27) volgt, zijn 

 «.7^-4»(*-l)^(2*»+!*-54»j; «.-i-^W-— 1)^-.2^; «.— -4»(t— ])— U«i 



* Bij enkelvoudige trillingen is dit liet geval, wanneer p slechts zeer klein is vergeleken met 

 de golflengte. 



