LICHT EN DE DICHTHEID EN SAMENSTELLING DEE MIDDENSTOFFEN. 51 



dat de eerste der in (55) voorkomende integralen over het boloppervlak ten op- 

 zichte hiervan kan verwaarloosd worden, zoodat men voor (55) verkrijgt 



T2 = T*fffu)^r fl [ X ' y '*' t -Vj] dT + 4tn{m * )p (56) 



Men kan in de tweede plaats J 3 transformeeren door middel van de vergelijking 



(verg. de formules (8) en (9)). Hierdoor wordt 



en men kan deze vergelijking bezigen om uit (56) de nog voorkomende integraal 

 te doen verdwijnen. Dan wordt 



4 n {m x ) p 4 n (w x )p 



-4 — 1 



waarbij n — — den absoluten brekingsindex van het medium voorstelt. Substi- 

 tueert men eindelijk de voor I 2 en — gevonden waarden in (50), dan ver- 

 krijgt men 



Si («) = «-ri P (»<*)/> + « • — i — = a.-np (m x ) p . - -. . . . (57) 



§ 27. Beschouwen wij thans de grootheid %{(b) , die afkomstig is van de bin- 

 nen den bol B gelegen deeltjes. Daarbij valt op te merken, dat als Q een dezer 

 deeltjes is, de straal q der holte S (§ 23) misschien niet meer mag verwaarloosd 

 worden ten opzichte van den afstand P Q. Het gevolg daarvan is, dat de waarde 

 van het aandeel l/^ , dat Q voor l/^) oplevert, niet meer over de geheele uit- 

 gestrektheid van S dezelfde is. Zoolang intusschen (j niet al te groot is, zal 

 men voor eenig punt P' binnen de holte kunnen stellen 



SlW = [h\ 9 )]p + x' [^£l'(?)Jp + t \_fj, h\g)]p + *' L^< Si'wjji + enz. , 



12* 



