LICHT EN DE DICHTHEID EN SAMENSTELLING DEE MIDDENSTOFFEN. 53 



noemde boloppervlak verdeeld is. Daar nu de differentiaalquotienten dier poten- 

 tiaalfunctie in P zijn, is ook 8 = en L '(4, = 0. In (57) hebben wij der- 

 halve de totale waarde van §{. 



§ 28. Het bovenstaande onderzoek wordt eenvoudiger, wanneer men mag aan- 

 nemen, dat ook voor elk deeltje Q, dat biuneu B ligt, de afstand P Q zeer 

 groot is, vergeleken met y. Dan wordt nl. (58) 



a .' - '- '' J ,)•<-' iV L/ ' J u«d« 1 -»' L r j 



of, wanneer men weer voor f u f 2 , /' 3 (m x ) p , (m v ) p , (m z ) p stelt, 



1 3x 3 \ 3 xy 3xz 

 ~„3 + — + ~r--T + m - — ( 6 °) 



waarbij x, y, z de coördinaten van Q zijn met betrekkiug tot de door P ge- 

 brachte assen. 



Nu levert de vergelijking (60) bij het sommeeren op, niet alleen, wanneer 

 de middenstof ten opzichte van alle richtingen, maar zelfs, wanneer zij slechts 

 met betrekking tot drie onderling loodrechte hoofdrichtingen dezelfde eigenschap- 

 pen bezit, zooals dit bij de kristallen van het regelmatige stelsel het geval is. 

 Kiest men nl. de assen evenwijdig aan de hoofdrichtingen, dan moet 



xy xz 



en dus. =0 zijn, daar de som dezer drie uitdrukkingen is. Dat ook .2— =2 — = 



is behoeft wel niet nader te worden aangewezen. 



Wanneer dus de afmetingen der deeltjes vergeleken met hun ouderlingen af- 

 stand kleiu zijn, dan moeten de kristallen van het regelmatige stelsel dezelfde 

 optische eigenschappen bezitten als de volkomen isotrope lichamen. 



§ 29. Op dezelfde wijze als §{ kan men ook £ 2 > berekenen. Hier is volgens 

 de vergelijkingen (B) 



!.'(,) -^ 



A[L A L, J ,, >( _^j ]+ A[!^,, ? , ; , ( _iJ] + A[i^,, Ai __lJ]j 



en men vindt hieruit door beschouwingen, die geheel met de in § 25 meege- 

 deelde overeenkomen, 



