LICHT EN DE DICHTHEID EN SAMENSTELLING DER MIDDENSTOFEEN. 61 



Het deeltje A wordt verschoven over den afstand 



(1+4» Co ) e _ 



/ 4 \ ce 8 



I 1 + g n co) (1 + 4 » £ o) + - 3 • 3 » f o 



In de onmiddellijke nabijheid van ^4 treedt tengevolge van de diëlectrische po- 



... 4 Ti e 



larisatie in den aether een hoeveelheid electneiteit - — e, evenzoo in 



1 -+- 4 7i e 



4 71 £ 



de nabijheid van een der deeltjes A' een hoeveelheid — e op. De 



1 —j~ t? TT £ q 



totale vrije electriciteit in A en A' bedraagt dus 



— en — - (80) 



1 + 4 71 £ 1 + 4 71 « 



Evenzoo ontstaat tengevolge der diëlectrische polarisatie in den aether aan het 

 buitenoppervlak van S vrije electriciteit met de vlaktedichtheid 



e. e 

 e (1 + 4 n e ) + — . 2 g 

 o 

 a o = a Xp' (8i) 



/ 4 \ ce 8 



I l + t ó n «ol (1 + 4 ™ «o) + 1 • 3 n f o 



Door deze laatste wordt in elk punt binnen den bol een electromotorische kracht 



4 

 in de richting der a?-as uitgeoefend met de grootte X x = — - n o. Bovendien 



oefent de vrije electriciteit (80) in elk punt een electromotorische kracht (X, Y, Z) 

 uit. De diëlectrische polarisatie in eenig punt van den bol wordt dan bepaald 

 door de vergelijkingen 



l = e (X, + X\ + X), ><=-e () Y, £=e Z (82) 



Om aan te toonen, dat werkelijk de hier beschreven toestand door X p ' wordt 

 opgewekt, merken wij vooreerst op, dat, als men uit (82) voor eenig punt aan 

 het boloppervlak de diëlectrische polarisatie loodrecht op dat oppervlak afleidt, 

 daarvoor juist a o gevonden wordt, zooals het geval moet zijn. Verder vindt 

 men gemakkelijk, dat ook aan de voorwaarde d = c (Xp' + Xi) voldaan is. 



Werken ook de electromotorische krachten Y p ' en Z p ' in de richtingen der 

 y- en z-as, dan ontstaan ook hierdoor dergelijke toestanden in den bol, als de 

 boven beschouwde. 



