LICHT EN DE DICHTHEID EN SAMENSTELLING DEE MIDDENSTOFFEN. 75 



§ 6. Door de vergelijkingen (11) — (15) bij elkaar op te tellen verkrijgen wij 

 in het eerste lid 



''-*ƒƒƒ"■ 



waarbij de integraal over de geheele ruimte buiten den bol B' moet genomen 

 worden. Voldoen nu de electrische trillingen wederom aan de vergelijkingen (C) 

 van het vorige hoofdstuk, dan kan men bij de berekening van deze integraal 

 denzelfden weg volgen als in § § 24 — 26 van dat hoofdstuk en men verkrijgt 



dan ook, daar — = p is, dezelfde uitkomst. Dus is 



en uit de samenteliing van (11) — (15) volgt ten slotte 



* w 2 -1- 2 ar ü 2 m x ÜP 1 t Y 2 ^ r -i 



&' - a. -n V m x . -p-~ + -, [l,76^-f- 0,16 A *, - M8^- + 1,89. -±- ^1. 



Daar, zooals wij in het vorige hoofdstuk zagen, £ 2 ' zelf reeds uiterst klein is ten 

 opzichte van Ij', kunnen wij de kleine correctie, die de vroeger voor £/ gevonden 

 waarde zou moeten ondergaan, gerustelijk buiten rekening laten. Wij vinden dus 



„, 4 / m 2 + 2 ,\ ar &m x ^P 1 h z m x i 



è =^np[a-^—J r (i\m x ^-J\ > n — ^—0,16 A««,-l,28^- + 1,89.-^1 . . (16) 



en dergelijke uitdrukkingen zijn nu ook gemakkelijk voor tf en '£ op te stellen. 

 § 7. Laat thans den bewegingstoestand bepaald worden door de vergelijkingen 



2ji! ij 



m x = a cos — it — - + pj, m y =-- 0, m z = 0, 



waarbij T den oscillatietijd voorstelt en a en p constanten van bekende betee- 

 kenis zijn. 



Substitueert men deze waarden in de vergelijkingen voor | ',»?',£', dan blijkt het, 

 dat de betrekkingen (62) van het vorige hoofdstuk nog gelden, wanneer men slechts 



q = 7 np \a~ - + /?— a.Sji — (1,89 - 0,16 ^ 



stelt. 



15 



