78 OVER HET VERBAND TUSSCHEN DE VOORTPLANTINGSSNELHEID VAN HET 



Nemen wij, om dit te doen zien, vooreerst wederom aan, dat elke molecule 

 in het middelpunt eener overigens ledige holte S in den aether ligt. Wij hebben 

 vroeger ondersteld, dat het moment (m x , »t, i} »>.), dat in zulk een deeltje door 

 een electromotorische kracht (X, Y, Z) wordt opgewekt, steeds wordt bepaald 

 door de vergelijkingen 



lll X = ■/. X, llly = x Y, m z = v. Z (1^) 



Thans zullen wij echter beproeven, ons een voorstelling te vormen van hetgeen 

 er eigenlijk in de molecule plaats heeft. 



Verbeelden wij ons daartoe in de molecule eenige deeltjes, die met vrije elec- 

 triciteit zijn toegerust en door een uitwendige electromotorische kracht onderling 

 verplaatst kunnen worden. Laat eenvoudigheidshalve slechts een dezer deeltjes 

 A, dat van een lading + e voorzien is, bewegelijk zijn, en laat de evenwichts- 

 stand van A samenvallen met het zwaartepunt der andere deeltjes, wanneer 

 men de electrische ladingen daarvan als massa's beschouwd. (De algebraïsche 

 som dezer ladingen is natuurlijk — e.) Bevindt zich dan A in zijn evenwichts- 

 stand, dan is het electrisch moment der molecule 0. Zoodra echter A in de 

 richtingen der assen de verplaatsingen .'\ //, z heeft, bestaat in de molecule een 

 moment met de componenten m x = e x, m y = e //, m z = v : . 



Wij zullen nu aannemen, dat, als A verplaatst is, de andere deelen der mo- 

 lecule een kracht op A uitoefenen, die steeds naar den evenwichtsstand ge- 

 richt en evenredig aan de verplaatsing is. De componenten dier kracht kunnen 

 dan door — g a?, — g y 7 — (j z worden voorgesteld, waarbij y een positieve con- 

 stante is. Werkt bovendien de constante uitwendige electromotorische kracht 

 (X, Y 1 Z), dus op A een kracht (e X, e F, e Z), dan zal er evenwicht bestaan, 



6 & C 



zoodra j = - X, y = - Y, z -= - Z is. Het moment, dat dan in het deeltje is 



9 9 9 



opgewekt, wordt dus bepaald door de vergelijkingen (18), wanneer men slechts 



9 



stelt. 



Laat echter thans de kracht (X, Y, Z) veranderlijk zijn en het deeltje A in 

 beweging verkeeren, zooals dit bij de lichtverschijnselen het geval is. Dan is 

 de totale kracht, die op eenig oogenblik op A werkt, 



eX — gx, eY—gy, eZ—gz 



